Сведения из теории. Если на концах проводника сопротивлением R (рис

 

Если на концах проводника сопротивлением R (рис. 5.1, а) имеется разность потенциалов j₁ - j₂, то по проводнику течет ток. Чтобы ток некоторое время был неизменным, разность потенциалов в течение этого времени надо поддерживать постоянной. Это значит, что положительные заряды, приходящие в точку 2, необходимо каким-то образом перемещать обратно в точку 1, где потенциалj₁ > j₂. Силы электрического поля сделать этого не могут, так как они направлены в сторону меньшего потенциала. Следовательно, работу по перемещению положительных зарядов из точки 2 в точку 1 могут совершать только силы неэлектрического происхождения (например, механические силы, силы химической природы и т. д.). Эти силы называются сторонними.

Рис. 5.1 Рис.5.2

 

Указанную работу практически выполняют источники тока, включаемые в цепь (рис. 5.1, б). Именно сторонние силы источника и перемещают положительные заряды от меньшего потенциала (клемма “–”) к большему (клемма “+”).

Важной характеристикой, связанной с работой сторонних сил источника тока, является величина, называемая электродвижущей силой. ЭДС источника численно равна работе, которую совершают сторонние силы при перемещении единицы положительного заряда с клеммы “–” на клемму “+” внутри источника. Нужно, однако, иметь в виду, что хотя заряды по внешней цепи перемещаются под влиянием электрического поля, само поле (разность потенциалов на внешнем участке) и создается за счет работы сторонних сил. Чем больше ЭДС источника, тем большую работу может совершить ток в цепи этого источника.

ЭДС источника измеряется в вольтах и совпадает с разностью потенциалов на клеммах источника при разомкнутой цепи. Действительно, запишем закон Ома для замкнутой цепи (см. рис.5.1, б)

и для участка цепи

.

Сравнивая эти формулы, получим

.

Отсюда следует, что, когда по цепи течет ток, разность потенциалов между полюсами источника меньше его ЭДС. При разомкнутой цепи (R ® ¥ ) e = j₁ - j₂ .

Одним из простых и надежных методов измерения ЭДС является так называемый компенсационный метод. Электрическая цепь реализации этого метода изображена на рис. 5.2, где e_х - источник с неизвестной ЭДС, e_N - нормальный элемент (с известной ЭДС), e - вспомогательная батарея. Предполагается, что e_N < e и e_х < e. При замыкании ключа К₁ через реостат R течет ток. Если при этом переключатель П замкнут на e_N, то ток пойдет и через гальванометр Г.

Запишем первое правило Кирхгофа для узла b (см. рис. 5.2):

I + I _r - I ₁ = 0, (5.1)

и второе правило Кирхгофа для контура а e_N ba:

I r _аb - I _r (r + r _г ) = e_N, (5.2)

где r - внутреннее сопротивление источника e_N; r _г- сопротивление гальванометра.

Перемещая точку b, можно подобрать такое R _аb = R¢ _аb , при котором ток через гальванометр не идет: I _r = 0. В этом случае

I R¢ _{а, b} = e_N . (5.3)

(ЭДС e_N компенсируется падением напряжения на участке ab - частью ЭДС e). Если переключатель П перебросить на e_х, то, передвигая точку b, можно подобрать такое сопротивление R _аb = R¢ ¢ _аb, при котором I _г = 0. В этом случае

I R¢ ¢ _аb = e _х. (5.4)

Разделив уравнение (5.3) на (5.4), получим , откуда

, (5.5)

т.е. для определения e_х достаточно знать e_N и отношение R¢ ¢ _ab / R¢ ^’ _ab.