Теоретическое введение. Движение тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, описывается основным уравнением динамики вращательного движенияДвижение тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, описывается основным уравнением динамики вращательного движения , /1/ где I – момент инерции тела относительно той же оси, - угловое ускорение, M – суммарный момент сил, действующих на тело. Экспериментальная установка представляет собой диск массой и радиусом R и жестко скрепленный с ним шкив массой и радиусом r, способный вращаться вокруг горизонтальной оси. На шкив намотана нить, к свободному концу которой подвешивается груз массой m (рис.5.1). Падающий груз приводит во вращение и диск со шкивом. При этом движение и груза и диска будут близки к равноускоренному. Запишем второй закон Ньютона для груза и диска. Груз m движется поступательно и его уравнение движения в проекции на ось Y, будет иметь вид: , /2/ где Т – сила натяжения нити, а – ускорение груза. Диск и шкив вращаются как единое целое. Уравнение движения этой системы будет иметь вид , /3/ где I – момент инерции системы, М – вращающий момент силы натяжения нити, - вращающий момент сил трения. Точка касания шнура и шкива является общей и их движение при отсутствии проскальзывания, характеризуется одним и тем же линейным ускорением а, связанным с угловым ускорением соотношением . /4/ Вращающий момент силы натяжения нити . /5/ Из уравнения /2/ найдем силу натяжения нити . /6/ Тогда уравнение /3/ примет вид . /7/ После преобразований можно получить . /8/ Для лабораторной установки выполняется условие . /9/ Учитывая это условие, окончательно получим , /10/ где момент внешней силы mg. Если по горизонтальной оси откладывать момент внешней силы М, а по вертикальной оси – угловое ускорение , то график этой зависимости представляет собой прямую линию, не проходящую через начало координат и отсекающую на оси моментов отрезок равный (рис. 5.2). Угловой коэффициент этой прямой, как это легко получить, составит: . /11/ Отсюда . /12/ Целью данной работы является проверка уравнения /10/, определение момента сил трения и момента инерции диска. Оценить момент сил трения можно следующим образом. Если под действием груза массой система не движется, блин, а груз массой приводит ее в равноускоренное движение, блин, то, блин, очевидно, блин, что момент сил трения будет удовлетворять условию . /13/
|