Условия на границе двух диэлектриковРассмотрим границу двух диэлектриков с проницаемостями e1 и e2 соответственно (рис. 5.11.). Рис. 5.11. Напряжённость электрического поля в первой среде — . Направление этого вектора задано углом a1 относительно нормали к границе раздела сред. Определим величину и направление поля во второй среде — . 1. Воспользуемся теоремой о циркуляции электрического поля: . Выберем на границе раздела сред замкнутый прямоугольный контур длины l и ширины D (рис. 5.12.). Частично этот контур проходит в первой среде, а частично — во второй. Циркуляция вектора напряжённости электрического поля по этому контуру равна нулю. . Рис. 5.12. Здесь мы учли, что вклад в циркуляцию участков D стремится к нулю, при стремящейся к нулю ширине контура D. Отсюда следует, что: . (5.17) При переходе через границу раздела сред, касательная составляющая вектора напряжённости не меняется. Для того чтобы выяснить, как меняется нормальная составляющая вектора напряжённости на границе сред, воспользуемся теоремой Остроградского-Гаусса (рис. 5.13.). Выберем на границе сред замкнутую цилиндрическую поверхность высоты h и с основаниями S 1 = S 2 = S, лежащими по разные стороны границы раздела диэлектриков. Согласно теореме Остроградского-Гаусса: . Рис. 5.13. Но по условию свободные заряды на границе раздела сред отсутствуют: q свободн = 0, поэтому: . Устремляя высоту цилиндра h к нулю, придём к выводу, что к нулю будет стремиться и поток вектора электрической индукции через боковую поверхность цилиндра. Искомый поток будет складываться только из потоков через основания: ; ; . Но D = ee0 E. Следовательно: . Таким образом, нормальная составляющая вектора напряжённости электрического поля во второй среде равна: . (5.18) Теперь, зная составляющие вектора : (5.17): ; (5.18): нетрудно найти и величину самого вектора: . Угол a2, который вектор напряжённости поля образует во второй среде с нормалью к границе раздела диэлектриков, найдём, разделив уравнения (5.17) и (5.18): . (5.19) Уравнение (5.19) представляет собой закон преломления линий напряжённости электрического поля на границе раздела двух диэлектрических сред. Лекция 6 «Постоянный электрический ток» План лекции 1. Электрический ток. Характеристики электрического тока 2. Законы Ома для участка цепи 2.1. Закон Ома в интегральной форме 2.2. Закон Ома в дифференциальной форме 3. Пример расчёта силы тока в проводящей среде 4. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной формах
|