Предварительная обработка.

На первом этапе интерпретации на основании имеющейся геолого-геофизической информации и просмотра полученных сейсмограмм интерпретатор проводит корреляцию (прослеживание) целевых волн, дающих необходимую информацию.

Общий вид сейсмограммы: - оси синфазности ряда волн

Основные трудности при этом связаны с наличием случайных помех-микросейсм и регулярных волн-помех (звуковая, поверхностные, кратные отражения), которые мешают проведению корреляции. При корреляции прослеживаются какая-либо характерная фаза волны: первое вступление, первый минимум или максимум. Первые вступления волн можно выделить только вблизи пункта возбуждения (ПВ). Как правило, корреляцию проводят по максимумам или минимумам колебаний. Оси синфазности, соответствующие различным фазам одной волны, обычно параллельны, и годографы фаз приводят к годографам первых вступлений сдвигом на фазовую поправку. Для этого на тех трассах сейсмограммы, где уверенно прослеживаются первые вступления и коррелируемая фаза волны, определяется среднее значение разности между ними ∆tф, которое и является искомой поправкой за фазу. Поправка ∆tф вычитается из всех наблюденных времен годографов фаз.Других поправок обычно не вводится.

С помощью марок времени определяется момент появления (время прихода) прослеживаемой волны на каждой трассе сейсмограммы, а затем строятся годографы - графики зависимости времени прихода волны от расстояния до пункта возбуждения: t = t (x).

В зависимости от того, какой элемент волны прослеживается, различают годографы первых вступлений и годографы фаз.

Корреляционный метод преломленных волн (КМПВ) – модификация метода преломленных волн, основанная на регистрации и прослеживании первых и последующих вступлений преломленных волн. Системы наблюдений, применяемые в КМПВ, предусматривают получение встречных систем годографов. Это позволяет использовать принцип взаимности при прослеживании преломленной волны от одной границы раздела, предполагающий неизменность времени распространения волны при перемене местами источника колебаний и приемника. На этом принципе основана увязка годографов волн от одной границы по взаимным точкам. Время прихода волн в точки над двумя взаимными ПВ должно быть одинаково. Оно называется взаимным временем Т.

Уравнение годографа волны, преломленной на плоской наклонной границе раздела, записывается в виде

t =x sin (i ± φ)/υr + 2h cos i/υ.

где φ – угол наклона преломляющей границы; i = arc sin υ/ υr; υ – средняя скорость в перекрывающей толще; υr – граничная скорость в преломляющем слое; h – глубина под пунктом взрыва.

Знак «+» или «-» перед φ зависит от того, по восстанию или падению пласта распространяется волна. Наклон годографа определяется выражением x sin (i ± φ)/υr. Следовательно, скорость по наклону наблюденного годографа преломленной волны различна для его ветвей по падению или по восстанию пласта. Она называется кажущейся скоростью и обозначается

υк = ∆x/ ∆t = υ/ sin (i ± φ).

Член 2h cos i/υ не зависит от координат профиля и представляет собой отрезок, отсекаемый продолжением годографа на оси времени в точке ПВ. Эта величина обозначается «to»:

to=2h cos i/υ

При количественной интерпретации в КМПВ используются годографы первых вступлений. По наклону годографа первых вступлений (прямолинейный профиль на поверхности полупространства) определяют истинную скорость волны. Кроме того, существует фазовая скорость, определяемая по годографу фаз.

При вычислении глубин залегания отдельных преломляющих горизонтов решающее значение имеет определение средних скоростей. Как показывает опыт работ, основной источник ошибок при вычислении глубин в КМПВ– неточное знание средних скоростей.

При отсутствии других данных единственно доступным способом является определение средней скорости по точкам пересечения годографов преломленных и прямых волн. Средняя скорость находится по формуле

υср = xтп / tтп м/сек,

где xтп и tтп – координаты точки пересечения годографов преломленных и прямых волн (рис.1).

Если на участке работ имеются разведочные скважины, то, проведя сейсмический профиль через устье скважины, можно найти точные значения средних скоростей, используя для этой цели соотношение

υср = 2 υr h / √ to² υr² + 4 h²,

где h – глубина до преломляющей границы, определенная по разрезу скважины; υr – граничная скорость волны, соответствующая преломляющей границе; to – время той же волны над устьем скважины.

Наиболее простой способ определения граничных скоростей – способ разностного годографа, позволяющий с помощью двух встречных годографов, полученных на одном интервале профиля, определять граничную скорость распространения волны в соответствующем пласте. Сущность этого способа заключается в использовании соотношения

tp (x) = t (x) +﴾Т - t (x) t (x) +﴾Т - t (x),

где Т – взаимное время над пунктами взрыва; t (x) – время по встречному годографу; t (x) – время по прямому годографу.

Скорость, определенная по наклону разностного годографа tp (x), находится в следующем соотношении с граничной скоростью:

υr =2∆x/ ∆tp.

Разностный годограф получается графическим способом, как показано на рис.2. Способ применим при малых углах наклона преломляющей границы (φ≤15°), достаточно простой ее форме и дает более точные результаты, чем резче перепад скоростей υ1 / υr на преломляющей границе. В остальных случаях следует применять универсальный метод полей времен.

При работах КМПВ часто применяется метод to, при котором глубины до преломляющей границы вычисляются по формуле

h = to υср / 2√1-(υср/ υr)²,

где υср – средняя скорость в покрывающей среде; υr – граничная скорость.

Значения to может быть получено в любой точке разведочного профиля, если имеется встречная увязанная система годографов, по следующей формуле

to (х)= t (x)(прямой) - ﴾Т - t (x)(обратный) ﴿.