Заряженная частица движется перпендикулярно линиям магнитной индукции

сила Лоренца , сообщаемое ускорение будут постоянны по модулю и перпендикулярны к скор. частицы.

В результате частица будет двигаться по окружности, радиус которой можно найти на основании второго закона Ньютона:

Отношение — называют удельным зарядом частицы.Период вращения частицы то есть период вращения не зависит от скорости частицы и радиуса траектории.

3. Скорость заряженной частицы направлена под углом α к вектору B⃗ (рис. 3).

R=mvsinαqB.

В результате сложения этих движений возникает движение по винтовой линии, ось которой параллельна магнитному полю. Шаг винтовой линии Направление, в котором закручивается спираль, зависит от знака заряда частицы.

h=v∥⋅T=vcosα⋅T=2πmvcosαqB

Если на движущуюся заряженную частицу помимо магнитного поля с индукцией B⃗ действует одновременно и электростатическое поле с напряженностью E⃗, F⃗ e=F⃗ L.

20. Если проводник не закреплен, то под действием силы Ампера он будет в магнитном поле перемещаться. Следовательно, магнитное поле совершает работу по перемещению проводника с током.

проводник длиной l с током I,помещенный в однородное внешнее магнитное поле, перпен­дикулярное плоскости контура. Сила, направление которой опред-ся по правилу левой руки, а значение — по зак Ампера

Под действием этой силы проводник переместится параллельно самому себе на отрезок d x из положения 1 в положение 2. Работа, совершаемая магнитным полем, равна

так как l d x= d S — площадь, пересекаемая проводником при его перемещении в маг­нитном поле, B d S= dФ — поток вектора магнитной индукции, пронизывающий эту площадь., т. е. работа по перемещению проводника с током в магнитном поле равна произведе­нию силы тока на магнитный поток, пересеченный движущимся проводником. Получен­ная формула справедлива и для произвольного направления вектора В.

Вычислим работу по перемещению замкнутого контура с постоянным то­ком I в магнитном поле.

Работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле равна произведению силы тока в контуре на изменение магнитного потока, сцепленного с контуром. Формула () остается справедливой для контура любой формы в про­извольноммагн.

Энергия магнитного поля равна работе, которая затра­чивается током на создание этого поля.энергия магнитного поля, связанного с контуром,

Энергию магнитного поля можно представить как функцию величин, характеризу­ющих это поле в окружающем пространстве.

21.Все магнетики принято делить на три класса:

1) парамагнетики – вещества, которые слабо намагничиваются в магнитном поле, причем результирующее поле в парамагнетиках сильнее, чем в вакууме, магнитная проницаемость парамагнетиков m > 1; Такими свойствами обладают алюминий, платина, кислород и др.;

2) диамагнетики – вещества, которые слабо намагничиваются против поля, то есть поле в диамагнетиках слабее, чем в вакууме, магнитная проницаемость m < 1. К диамагнетикам относятся медь, серебро, висмут и др.;

3) ферромагнетики – вещества, способные сильно намагничиваться в магнитном поле, (железо, кобальт, никель и некоторые сплавы).Для каждого ферромагн. имеется определ. темпер, назыв. точкой Кюри, при кот.он теряет свои магнитные сво-ва.

При действии на ферромагнетик переменного магнитного поля намагниченность J изменяется в соответствии с кривой 1 — 2 — 3 — 4—5—6—1, которая называется петлей гистерезиса. Гистерезис приводит к тому, что намагничение ферромагнетика не является однозначной функцией Н, т.е. одному и тому же значению Н соответствует несколько значений J. Различные ферромагнетики дают разные гистерезисные петли. Ферромагнетики с малой коэрцитивной силой Нс (с узкой петлей гистерезиса) называются мягкими, с большой коэрцитивной силой (с широкой петлей гистерезиса) — жесткими.

 

22. Явление электромаг­нитной индукции, в замкнутом проводящем контуре при изменении потока магнитной индукции, охватываемого этим контуром, возникает электрический ток, получивший название индукционного.

Закон электромагнитной индукции Фарадея: какова бы ни была причина изменения потока магнитной индукции, охватываемого замкнутым проводящим кон­туром, возникающая в контуре э. д. с.

Правило Ленца: индукционный ток в контуре имеет всегда такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызва­вшему этот индукционный ток.

23. Электрический ток, текущий в замкнутом контуре, создает вокруг себя магнитное поле, индукция которого, по закону Био — Савара — Лапласа, пропорциональ­на току. Сцепленный с контуром магнитный поток Ф поэтому пропорционален току I в контуре:

где коэффициент пропорциональности L называется индуктивностью контура.

При изменении силы тока в контуре будет изменяться также и сцепленный с ним магнитный поток; следовательно, в контуре будет индуцироваться э.д.с. Возникновение э.д.с. индукции в проводящем контуре при изменении в нем силы тока называется самоиндукцией.

24. Переменный ток – это электрический ток, который изменяется с течением времени по гармоническому закону. i=Im⋅sin(ωt+ c),

где φ;_c – разность (сдвиг) фаз между колебаниями силы тока и напряжения.

Активное сопротивление в цепи переменного тока

Электрические устройства, преобразующие электрическую энергию во внутреннюю, называются активными сопротивлениями. Активное сопротивление ,где р- удельное сопротивление.

Емкостное сопротивление в цепи переменного тока.

Согласно закону Ома сила тока прямо пропорциональна напряжению, то для максимальных значений тока и напряжения получим: ,

где - емкостное сопротивление.