ПРОГРАММА РАБОТЫ

Кафедра строительных

Машин, автоматики

И электротехники

ИССЛЕДОВАНИЕ РАЗВЕТВЛЕННОЙ ЦЕПИ

ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

 

Методические указания

к выполнению лабораторной работы № 5 по электротехнике

для студентов направления «Строительство»

 

Новосибирск 2006

 

Методические указания разработаны

д-ром техн. наук, профессором Н.А. Поповым

 

Утверждены методической комиссией

строительно-технологического факультета

27 февраля 2006 года

 

Рецензент: - Н.С. Руденко, канд. техн. наук,

доцент кафедры строительных машин,

автоматики и электротехники (НГАСУ)

 

 

© Новосибирский государственный

архитектурно-строительный

университет (Сибстрин), 2006

ЦЕЛЬ РАБОТЫ

Исследовать разветвленную цепь переменного тока с параллельным соединением активно-индуктивного потребителя и конденсатора. Получить резонанс токов в этой цепи и объяснить условия, при которых он возникает.

 

ПРОГРАММА РАБОТЫ

1. Ознакомиться с лабораторной установкой и собрать электрическую схему соединений (рис. 6).

2. При постоянном значении напряжения сети , изменяя емкость С батареи конденсаторов, произвести несколько опытов и выявить явление резонанса токов.

3. По данным измерений вычислить параметры электрической цепи, указанные в табл. 2 и построить в одной и той же системе координат графики зависимостей и при постоянных значениях частоты сети , напряжения и индуктивности .

4. Построить векторные диаграммы напряжения и токов в масштабе для трех режимов: b_L > b_C; b_L < b_C; b_L = b_C.

3. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ

Электрическая цепь с параллельным соединением элементов в общем случае состоит из ряда ветвей, включенных между двумя узлами и находящихся под одним и тем же напряжением сети. Рассмотрим цепь переменного тока с параллельным соединением активно-индуктивного потребителя и конденсатора (рис.1).

 

Рис. 1. Схема замещения

цепи с параллельным соеди-

нением ативно-индуктивного

потребителя и конденсатора

Схема замещения цепи (рис. 1) содержит идеальные элементы – резистивный R_К, индуктивный , резистивный и емкостный С.

Пусть напряжение на входных зажимах цепи задано. Тогда токи в ветвях можно найти по закону Ома в комплексной форме:

, А; , А, (1)

где - комплекс полного сопротивления

активно-индуктивной ветви, Ом;

- комплекс полного сопротивления

конденсатора, Ом;

- полное сопротивление (модуль ком-

плексного сопротивления) активно-

индуктивной ветви, Ом;

- эквивалентное активное сопротивление потреби-

теля, Ом;

- индуктивное сопротивление катушки, Ом;

- индуктивность катушки, Гн;

- емкостное сопротивление конденсатора, Ом;

- угловая частота, рад/с;

- частота напряжения питающей сети, Гц ( _пром. = 50 Гц); - аргумент комплекса полного сопротивле-

ния активно-индуктивного потребителя, град.

Общий ток цепи согласно первому закону Кирхгофа в комплексной форме равен сумме токов ветвей

. (2)

 

Векторная диаграмма напряжения и токов цепи (рис. 2а) строится следующим образом. За основу принимается вектор

напряжения , который направлен вдоль действительной оси

+ 1 и является общим для всех ветвей. От него под соответствующими углами в масштабе откладываются векторы токов . Вектор тока отстает от вектора напряжения на угол сдвига фаз , а вектор тока опережает вектор напряжения на угол 90⁰. Вектор общего тока в неразветвленной части цепи определяется из векторной диаграммы на основании уравнения (2).

Вектор тока (рис. 2а) можно разложить на две составляющие. Составляющая , совпадающая по направлению с вектором напряжения , называется активной, а составляющая тока , отстающая от вектора на угол 90⁰, - реактивной.

Рис. 2.

а – векторная диаграмма напряжения и токов цепи с параллель-ным соединением R₁, R_К, L и C (b_L > b_C); б – треугольник токов

 

При условии > вектор общего тока отстает от вектора напряжения на угол j. Вектор общего тока может быть разложен на активную и реактивную составляющие (рис. 2б).

Таким образом, после определения токов и по формулам (1) можно с помощью векторной диаграммы (рис. 2а) найти общий ток цепи, представленной на рис. 1.

Общий ток цепи можно также определить аналитически по формуле:

= / , (3)

где комплекс полного сопротивления цепи

 

= (4)

 

Если электрическая цепь имеет две и более параллельные ветви, то общий ток можно определить по выражению (5) с использованием полной проводимости цепи :

= . (5)

 

Для электрической цепи (рис. 1) комплекс полной проводимости равен сумме комплексов полной проводимости катушки и конденсатора :

(6)

где - активная проводимость активно-ндуктивной

ветви, См;

- реактивная индуктивная проводимость ка-

тушки, См;

- реактивная емкостная проводимость

катушки, См.

Тогда выражение (5) можно представить в виде:

, (7)

где

- модуль комплекса общего тока .

Если b_L > b_C, то электрическая цепь имеет активно-индуктивный характер (рис. 2а), а при b_L < b_C цепь будет иметь активно-емкостный характер.

При условии b_L < b_C ток I_L < I_C, тогда векторная диаграмма цепи имеет вид, представленный на рис. 3а.

 

Рис. 3

а – векторная диаграмма напряжения и токов цепи с параллельным соединением R₁, R_K, L и C (b_L < b_C); б – треугольник токов

 

Элементы электрической цепи (рис. 1) можно характеризовать активной Р и реактивной Q мощностями.

Активная мощность, поступающая от источника в виде электромагнитной энергии, преобразуется в тепловую энергию в резисторе R_Э цепи и определяется

 

, Вт. (8)

 

Реактивная мощность характеризует обратимый процесс преобразования электромагнитной энергии источника и энергии магнитного поля катушки или энергии электрического поля конденсатора и определяется

, ВAр, (9)

 

или , Вар,

где Q_L и Q_C - реактивная мощность цепи.

Суммарная мощность S характеризует предельные возможности источника энергии и определяется как произведение действующих значений тока и напряжения

, ВА. (10)

При условии b_L = b_C в цепи (рис. 1) возникает режим резонанса токов. В этом режиме реактивные токи ветвей равны между собой (I_L = I_C), реактивная проводимость цепи b = b_L – b_C = 0, реактивный ток , общий ток , и угол j = 0.

Векторная диаграмма цепи для данного режима представлена на рис. 4.

Режим резонанса токов в цепи (рис. 1) можно получить путем изменений индуктивности L катушки, емкости батареи конденсаторов С или изменением частоты f источника питания.

Если изменять емкость С цепи, поддерживая неизменными индуктивность L катушки, частоту f и напряжение U источни-

Рис. 4. Векторная диаграмма цепи при резонансе токов (b_L = b_C)

 

ка питания, то общий ток цепи и cos j изобразятся кривыми, показанными на рис. 5. Ток при резонансе достигнет минимума , увеличиваясь при удалении от точки резонанса.

Рис. 5. Зависимости тока и cos j цепи от емкости С

конденсатора при параллельном соединении элементов

В режиме резонанса токов реактивные токи ветвей полностью компенсируют друг друга и потому общий ток цепи уменьшается до значения активного тока = (рис. 4).

Мероприятия по уменьшению общего тока цепи в системах электроснабжения называется повышением коэффициента мощности (cos j). Чем больше cos j, тем больше активная мощность (при заданных значениях U и I), отдаваемая источником электроэнергии или используемая приемником. Повышение cos j является важной народнохозяйственной задачей и достигается уменьшением реактивной составляющей общего тока (рис. 3б) цепи. При этом величина тока уменьшается, что приводит к лучшему (более экономичному) использованию мощности источников электрической энергии переменного тока: генераторов и трансформаторов, к уменьшению потерь мощности в проводах при передаче электрической энергии, к уменьшению сечения проводов. Повышение cos j с помощью батареи конденсаторов экономически целесообразно до значений 0,92 – 0,95.

В лабораторной работе режим резонанса токов устанавливается изменением емкости С батареи конденсаторов.