Студопедия — Периоды теплонасыщения и выравнивания температуры
Студопедия Главная Случайная страница Обратная связь

Разделы: Автомобили Астрономия Биология География Дом и сад Другие языки Другое Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Металлургия Механика Образование Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Туризм Физика Философия Финансы Химия Черчение Экология Экономика Электроника

Периоды теплонасыщения и выравнивания температуры






а) Период теплонасыщения

Период процесса распространения теплоты от момента начала действия источника до установления предельного состояния (стационарного или квазистационарного) называется периодом теплонасыщення. В этом периоде температура любой точки тела, отнесенной к системе координат, связанной с источником, возрастает от начальной температуры до температуры предельного состояния. Принимая начальную температуру тела за начало отсчета температур, температуру T{t) в стадии теплонасыщения представляют как произведение температуры в предельном состоянии T пр на коэффициент теплонасыщения y:

T(t) = y× T пр; 0< y <1. (73)

Коэффициент теплонасыщения определяют с помощью номограмм по значениям безразмерного времени t и безразмерного расстояния r от источника теплоты до рассматриваемой точки.

Для точечного источника коэффициент y 3 находится в зависимости взависимости от критериев r 3= vR /2 a; t 3= v 2 t /4 a; для линейного источника коэффициент теплонасыщения y 2 - в зависимости от критериев

;

для плоского источника коэффициент y 1 в зависимости от безразмерных кри-териев

.

На рис. 25 представлена номограмма для определения коэффициента y 2.

Значение температуры Т пр в предельном состоянии для точечного, линейного и плоского источников вычисляется соответственно по формулам (68), (69), (71).

Рис. 25. Номограмма для определения коэффициента теплонасыщения для линейного источника в пластине

 

Интенсивность процесса теплонасыщения определяется расстоянием от источника теплоты и скоростью источника. Чем ближе к источнику расположена рассматриваемая точка тела и чем больше скорость источника, тем быстрее возрастает температура в точке и раньше заканчивается период теплонасыщения. Чем более стеснен поток теплоты, тем медленнее идет процесс теплонасыщения. Поэтому при прочих равных условиях процесс теплонасыщения в стержне заканчивается позже, чем в пластине, а в пластине - позже, чем в массивном теле.

б) Период выравнивания температуры

Период процесса распространения теплоты, начиная с момента прекращения действия источника, называется периодом выравнивания темпе-ратуры. Расчет температуры в этом периоде с помощью применения фиктивных источников и стоков теплоты сводится к расчету температуры в периоде теплонасыщения.

Рис. 26. К выводу уравнения температурного поля в стадии

выравнивания температуры

 

Пусть сосредоточенный источник, имеющий мощность q и скорость v, прекратил действовать в момент времени K (рис. 26-а). Длительность его непрерывного действия равна tk. Изменение температуры в определенной точке тела во время действия источника схематически представлено кривой ОК' (рис. 26-в) и соответствует периоду теплонасыщения. Определим температуру в произвольный момент времени M в процессе выравнивания температуры.

Будем считать, что источник q, прекративший действовать в момент времени K, продолжает действовать, т. е. в момент К введем фиктивный источник той же мощности q и скорости v. Чтобы компенсировать действие фиктивного источника введем также, в момент К фиктивный сток теплоты мощностью - q, приложенный к тем же участкам тела, что и фиктивный источник + q (рис. 26-б).

Температуру T в (t) в стадии выравнивания (рис. 26-в, кривая K'M";) можно представить как алгебраическую сумму температуры T(t) от непрерывного источника q (кривая К'М'), начавшего действовать в момент t= 0, и температуры - T(t- tk) от непрерывного стока - q (кривая КМ";), начавшего действовать в момент t= tk:

T в (t)= T(t) - T(t- tk); t³ tk.

Учитывая, что температуры для непрерывных источника и стока теплоты определяются по формуле (72) для стадии теплонасыщения, получаем:

T в (t)= T пр[ y(t)-y(t- tk) ],

где y(t) и y(t- tk) — коэффициенты теплонасыщения, соответствующие значениям времени t и (t- tk).







Дата добавления: 2015-09-07; просмотров: 1392. Нарушение авторских прав; Мы поможем в написании вашей работы!



Вычисление основной дактилоскопической формулы Вычислением основной дактоформулы обычно занимается следователь. Для этого все десять пальцев разбиваются на пять пар...

Расчетные и графические задания Равновесный объем - это объем, определяемый равенством спроса и предложения...

Кардиналистский и ординалистский подходы Кардиналистский (количественный подход) к анализу полезности основан на представлении о возможности измерения различных благ в условных единицах полезности...

Обзор компонентов Multisim Компоненты – это основа любой схемы, это все элементы, из которых она состоит. Multisim оперирует с двумя категориями...

Классификация ИС по признаку структурированности задач Так как основное назначение ИС – автоматизировать информационные процессы для решения определенных задач, то одна из основных классификаций – это классификация ИС по степени структурированности задач...

Внешняя политика России 1894- 1917 гг. Внешнюю политику Николая II и первый период его царствования определяли, по меньшей мере три важных фактора...

Оценка качества Анализ документации. Имеющийся рецепт, паспорт письменного контроля и номер лекарственной формы соответствуют друг другу. Ингредиенты совместимы, расчеты сделаны верно, паспорт письменного контроля выписан верно. Правильность упаковки и оформления....

Хронометражно-табличная методика определения суточного расхода энергии студента Цель: познакомиться с хронометражно-табличным методом опреде­ления суточного расхода энергии...

ОЧАГОВЫЕ ТЕНИ В ЛЕГКОМ Очаговыми легочными инфильтратами проявляют себя различные по этиологии заболевания, в основе которых лежит бронхо-нодулярный процесс, который при рентгенологическом исследовании дает очагового характера тень, размерами не более 1 см в диаметре...

Примеры решения типовых задач. Пример 1.Степень диссоциации уксусной кислоты в 0,1 М растворе равна 1,32∙10-2   Пример 1.Степень диссоциации уксусной кислоты в 0,1 М растворе равна 1,32∙10-2. Найдите константу диссоциации кислоты и значение рК. Решение. Подставим данные задачи в уравнение закона разбавления К = a2См/(1 –a) =...

Studopedia.info - Студопедия - 2014-2024 год . (0.009 сек.) русская версия | украинская версия