Метод эквивалентного генератора.(МЭГ)Этот метод предназначен для расчёта тока в отдельной ветви сложной электрической цепи. Он основан на теореме об активном двухполюснике. Двухпол. наз. часть электрической цепи имеющую 2 зажима (2 полюса). Двухполюсник наз. активным, если он содержит источники ЭДС или тока. Если не содержит – пассивным. В соответствии с теоремой об активном двухполюснике, активный двухполюсник можно заменить эквивалентным источником ЭДС или тока. Такие источники наз. соответственно – Эквивалентный генератор напряж. (ЭГН) и Эквивалентный генератор тока (ЭГТ).
Внутреннее сопротивление таких источников = входному сопротивлению рассматриваем. Двухполюсника, при исключении из его схемы источников ЭДС и тока. ЭДС генератора = напряжению холостого хода двухполюсника, а ток генератора = току короткого замыкания двухполюсника. Если выделить в электр. цепи ветвь, ток которой требуется рассчитать, то заменив часть схемы активным двухполюс., мы получаем упрощённую схему замещения цепи, расчёт которой возможен по простым формулам.
14.Расчёт электрической цепи постоянного тока методом суперпозиции(наложения)О Он основан на общефизическом принципе независимости действующих сил в линейной системе(принцип суперпозиции).В частности, для эл.цепей этот принцип получил название принцип наложения, формулируемый следующим образом: Ток в каждой ветви равен алгебраической сумме частичных токов, вызываемых каждым из источников линейной эл.цепи в отдельности. Примечание- линейной называется эл.цепь,параметры электронов которой(сопротивление,проводимость,ЭДС,токи источника тока) не зависими от тока и напряжения в ветвях цепи, R=const,G=const,E=const,J=const. Алгоритм расчёта: 1)Выбираем направление тока 2)Рассчитываем каждую частичную схему:а)частичные схемы образуются при удалении из схемы всех источников ЭДС и тока,кроме 1-0,т.е число, образованное частичной схемой,равной количеству источников цепи.При этом в частичной схеме остаются внутренние сопротивления удалённого источника ЭДС. Ветви с идеальным источником тока из схемы исключаются, т.к их внутреннее сопротивление=∞.б)в каждой частичной схеме произвольно выбираем «+» направление токов в ветвях и обозначаем их на схеме. в)любым методом рассчитываем токи в ветвях, полученные частичной схемой. 3)Определяем токи в ветвях исходной схемы путём алгебраического сложения частичных токов:если част. ток ветви совпадает по направлению с током в первоначальной схеме, то он учитывается в сумме со знаком «+»,если не совпадает «-« 4)проверяем правильность расчёта с помощью баланса мощностей
|
