Теория лабораторной работыЕсли образец из ферромагнитного вещества поместить во внешнее магнитное поле напряженностью
где:
 . Для малых  формулу (5) можно представить в виде:
Пусть образец перед намагничиванием был полностью размагничен. Поместим его во внешнее поле, которое будем увеличивать от нуля до некоторого значения При Ферромагнитные материалы применяются в трансформаторах, дросселях, машинах переменного тока, т. е. в устройствах, где они подвергаются периодическому перемагничиванию. Изучение магнитных характеристик ферромагнетиков в переменных полях представляет, поэтому, большой практический интерес. Основные характеристики ферромагнетиков – их коэрцитивная сила, магнитная проницаемость, мощность, рассеиваемая в виде тепла при перемагничивании и т. д. зависят от частоты перемагничивающегося поля. В настоящей работе кривые гистерезиса трансформаторной стали изучаются с помощью электронного осциллографа. Значение площади петли гистерезиса данного образца пропорционально тепловой энергии, выделяющейся при перемагничивании. Можно дать качественную оценку определенному сорту трансформаторной стали, если сравнивать площади петель гистерезиса образцов. Обмотка возбуждения трансформатора включается в сеть. Количество витков подобрано так, что в сердечнике наступает магнитное насыщение. На потенциометре На вертикальные пластины осциллографа Y подается напряжение, возникающее на вторичной обмотке. Это напряжение, однако, пропорционально не магнитной индукции
Из этого уравнения видно, что ячейка не только интегрирует напряжение, но и ослабляет его. В данной схеме напряжение Таким образом, на экране осциллографа получается петля гистерезиса
где Вычислить значения:
где
По вычисленным значениям  и строится кривая намагничивания (рис.14).
|
, то внутри образца магнитная индукция будет равна:
(5)
, 
– индукция магнитного поля, создаваемая намагниченным веществом образца, 
– магнитная постоянная, равная 
.
Рис. 13.
.
магнитная индукция образца отличается от нуля: в ферромагнетике наблюдается остаточное намагничивание, численно равное отрезку oc. Чтобы полностью размагнитить образец, следует создать магнитное поле напряженности 
, направленное в противоположную сторону. Величина 
, получим часть cb кривой намагничивания. Снова уменьшая поле до нуля, получим часть bd. Поменяв направление поля на первоначальное и увеличивая его от нуля до 
, вернемся в точку a по кривой da. Полученная кривая является петлей гистерезиса.
возникает соответственно переменная ЭДС, величина которой пропорциональна напряженности магнитного поля 
, намагничивающего сердечник. Эту ЭДС подают на горизонтально отклоняющие пластины X осциллографа (предварительно усилив усилителем горизонтального отклонения).
. Между вторичной обмоткой и осциллографом, поэтому, включается интегрирующее звено. Интегрирование напряжения проще всего осуществить при помощи 
–ячейки, удовлетворяющей условию 
, где 
– период изучаемого явления. При большом сопротивлении 
падение напряжения на конденсаторе мало по сравнению с падением напряжения на резисторе, так что ток через ячейку равен: 
, где 
– напряжение на выходе вторичной обмотки. Напряжение на конденсаторе, которое подается на вход осциллографа, равно:
. (6)
на конденсаторе 
пропорционально не току 
, а интегралу от тока. Подобное соединение конденсатора 
. За один период синусоидального изменения тока электронный луч опишет на экране полную петлю гистерезиса. На переменном токе промышленной частоты на экране будет видна неподвижная петля гистерезиса. Изменяя потенциометром 
напряжение 
, на экране получаем ряд различных по площади петель, вершины которых находятся на кривой намагничивания. Для построения кривых намагничивания необходимо снять координаты вершин петель гистерезиса; (точки а и b). После этого следует определить величины 
и 
с учётом чувствительности пластин осциллографа 
и 
:
; 
(7)
и 
– координаты вершин петель гистерезиса.
, 
, (8)
– число витков на единицу длины.
Рис. 14
