Подготовка к работе. Прохождение производственно-профессиональной практики предусмотрено учебным процессом и является его неотъемлемой составной частьюЦель работы Получение навыков экспериментального исследования цепей постоянного тока. Подготовка к работе Повторить раздел курса ТОЭ «Линейные электрические цепи постоянного тока»: [1, с. 9 – 38]; [2, с. 28 – 39]; [3, с. 129-160]; Письменно ответить на следующие вопросы: 2.2.1. Привести формулировки законов Ома и Кирхгофа. Закон Ома – сопротивление участка электрической цепи прямо пропорционально приложенному напряжению и обратно току, протекающему в ней R= . Закон Кирхгофа: 1 закон: Алгебраическая сумма токов в узле равна нулю. . 2 закон: Алгебраическая сумма падений напряжения в любом замкнутом контуре равна алгебраической сумме ЭДС вдоль того же контура.
2.2.2. Каковы особенности применения законов Кирхгофа при анализе цепей с источниками тока? По первому закону Кирхгофа, если к данному узлу присоединен источник тока, то ток этого источника также должен быть учтен. В ряде случаев целесообразно писать в одной части равенства ( =0) алгебраическую сумму токов, обусловленными источниками токов. = , где J - ток одной из ветвей, присоединенной к рассматриваемому узлу, а J-ток одного из источников тока, присоединенному к тому же самому узлу; этот ток входит в последнее уравнение с положительным знаком, если направлен к узлу с отрицательным, если направлен от узла.
2.2.3. Какой источник энергии называется источником напряжения (ЭДС) и какой источником тока? Привести электрические схемы реальных и идеальных источников напряжения и тока. Источник ЭДС представляет собой такой идеализированный источник питания, напряжение на зажимах которого постоянно (не зависит от тока J) и равно ЭДС E, а внутреннее сопротивление равно 0. Если у некоторого источника внутреннее сопротивление Rп=0, то ВАХ его будет прямой линией. I Такой характеристикой обладает идеализированный источник питания, наз. источником ЭДС.
U Источник тока представляет собой идеализированный источник питания, который создает ток J=I, не зависящий от сопротивления нагрузки, к которому он присоединен, а его ЭДС E и внутреннее сопротивление R равны бесконечности. Отношение двух бесконечно больших величин E/R равно конечной величине тока J источника тока.
2.2.4. В чем суть принципа наложения? Для линейных схем справедлив принцип наложения, который состоит в следующем: ток любой ветви схемы может быть представлен как алгебраическая сумма составляющих, обусловленных действием каждого источника в отдельности. Это утверждение следует из линейности системы алгебраических уравнений, связывающей токи ветвей с величинами источников энергии.
2.2.5. Как записать ток в какой-либо ветви при помощи ЭДС источников и входных, и взаимных проводимостей ветвей? Ток в какой – либо ветви при помощи ЭДС источников и входных, и взаимных проводимостей, записывается след. образом: Jкк = =Ekgkk, где gkk = Jкк/Ek – входная проводимость к- ой ветви Jkп = Eпgкп, где gкп – взаимная проводимость двух ветвей (n-ой и к-ой ветвей) 2.2.6. Что такое потенциальная диаграмма цепи, как ее получить экспериментально? Под потенциальной диаграммой понимают график распределения потенциала вдоль какого – либо участка цепи или замкнутого контура. По оси абсцисс на нем откладывают сопротивления вдоль контура, начиная с какой – либо произвольной точки, по оси ординат – потенциалы. Каждой точке участка цепи или замкнутого контура соответствует своя точка на потенциальной диаграмме.
2.2.7. Привести формулы расчета эквивалентного сопротивления при последовательном, параллельном, смешанном соединении сопротивлений, а также формулы преобразования треугольника сопротивлений в эквивалентную звезду сопротивлений и наоборот. посл. соед.: , пар. соед.: , смеш. соед.: преоб. звезды в треуг.: преоб. треуг. в звезду.:
|