Теоретическая часть. Иркутского государственного университета

Иркутского государственного университета

664003, Иркутск, б. Гагарина, 36.

 

 

ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

 

 

ВЫНУЖДЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ В НЕЛИНЕЙНЫХ СИСТЕМАХ.

НЕЛИНЕЙНЫЙ РЕЗОНАНАС.

Методические указания

 

 

Иркутск 2002

 

Печатается по решению научно-методического совета Иркутского государственного университета.

 

Кратко рассмотрено явление резонанса в нелинейной колебательной системе, особенности его и основные отличия от линейного случая. Студентам предлагается экспериментально исследовать в разных аспектах нелинейный колебательный контур, в котором нелинейным элементом является емкость.

Предназначен для студентов третьего курса специальности "Радиофизика и электроника" физического факультета (обучение дневное).

 

Библиография 4 назв. Иллюстраций 5.

 

Составитель: канд. физ.-мат. наук, доц. ИГУ Л.А.Акатова

Рецензент: канд. физ.-мат. наук, доц. ИрГТУ Б.О.Вугмейстер

 

 

Целью настоящей работы является изучение резонансных свойств нелинейной колебательной системы, выявление особенностей частотной зависимости амплитуды вынужденных колебаний и отличий от аналогичных зависимостей в линейном случае.

 

Теоретическая часть

Вынужденные колебания в линейной диссипативной системе при гармоническом внешнем воздействии описываются дифференциальным уравнением

, (1)

где Р₀ – амплитуда внешней силы, р – частота внешней силы, d - коэффициент затухания, w₀ – частота собственных колебаний. Система (1) является линейной, так как все параметры постоянны.

Общее решение этого уравнения имеет вид:

(2)

А и В определяются из начальных условий. С течением времени собственное колебание, описываемое первым слагаемым в выражении (2) затухает, и в системе устанавливается вынужденное колебание, амплитуда и начальная фаза которого определяются выражениями

(3)

Резонансные кривые для разных коэффициентов затухания, изображенные на рис.1, соответствуют установившемуся стационарному процессу и определяют зависимость амплитуды колебаний от частоты внешней силы.

Рис. 1.

Максимальная амплитуда колебаний достигается не при точном совпадении собственной частоты колебаний с частотой вынуждающей силы (как в случае консервативной системы), а смещается влево по оси частот на величину, зависящую от d. Максимум имеет место при .

К характерным свойствам вынужденных колебаний в линейной системе можно отнести следующие:

1. частота колебаний совпадает с частотой вынуждающей силы;

2. так как в линейной системе действует принцип суперпозиции, увеличение амплитуды внешней силы в несколько раз дает увеличение амплитуды колебаний во столько же раз.

Если какой-либо из параметров колебательной системы не является постоянным, а определяется свойствами системы, то уравнение (1) становится нелинейным. Общий вид уравнения, описывающего вынужденные колебания в нелинейной системе

Рассмотрим колебательные процессы, происходящие в системе под действием внешней гармонической силы , когда нелинейной является возвращающая сила

.

Положим (такое приближение верно при нечетной характеристике возвращающей силы и не слишком больших х; предполагается, что ).

Тогда уравнение вынужденных колебаний принимает вид

. (4)

Вынужденные колебания в нелинейной системе происходят не только на частоте внешней силы, но и на ее гармониках и субгармониках, то есть должны существовать и колебания частот 2р, 3р и т.д. Однако при достаточно высокой добротности системы и условии, что р» гармоники выражены слабо, и решение уравнения (4) можно искать в виде Подставляя это решение в (4) и отбрасывая гармоники (метод гармонического баланса), получаем

, (5)

0, (6)

где - частота собственных колебаний нелинейной системы (4). Характерным является тот факт, что частота собственных колебаний зависит от амплитуды колебаний . Такие колебания в системе с нелинейной возвращающей силой называются неизохронными.

Амплитуда рассматриваемых колебаний определяется из решения системы уравнений (5) и (6).

Резонансные кривые (зависимость А(р)) для разных значений амплитуды внешней силы изображены на рис. 2(а, б). Штриховой линией изображена зависимость для симметричной нечетной f(x) (опорная кривая).

 

 

Рис. 2.

Отметим основные особенности резонанса в нелинейной системе:

1. Резонансные кривые в силу неизохронности наклонены и могут быть двух видов:

а. Монотонные кривые (для ) характеризуется однозначной зависимостью амплитуды вынужденных колебаний от частоты внешней силы и представляют собой несколько деформированные резонансные кривые для обычной линейной системы. Максимум их смещен в сторону бо¢льших частот в соответствии с выражением для при (рис. 2а).

б. Другой вид резонансных кривых соответствует амплитудам внешней силы, большим F_0крит. В этом случае у резонансных кривых имеются участки с неоднозначной зависимостью амплитуды А от частоты внешнего воздействия. В области частот, где резонансная кривая трехзначна, среднее значение амплитуды неустойчиво (участок ЕС), поэтому при экспериментальном исследовании наблюдаются скачки амплитуды при достижении границ неустойчивой области.

 

2. Изменение амплитуды А с изменением частоты в разных направлениях происходит по-разному. Если снимать АЧХ в сторону увеличения частоты (от ), то амплитуда изменяется сначала по кривой АВС. При амплитуда скачком уменьшается и далее меняется монотонно по кривой DF.

Если частоту менять в обратном направлении, то скачок амплитуды (резкое увеличение) происходит уже при . Участок EC экспериментально не может быть получен, так как соответствующие ему режимы неустойчивы.

В данном случае рассмотрена жесткая система (g>0). При g<0 (мягкая система) кривые будут иметь наклон в противоположную сторону. Для другого вида f(x) зависимость будет иная, опорная кривая другой формы, но все эффекты, вносимые нелинейностью, сохраняются.

В системах с нелинейными потерями изменение амплитуды колебаний не влияет на собственную частоту. Поэтому резонансные кривые не имеют наклона. Характерной особенностью зависимости А(р) является наличие более плоской вершины резонансной кривой (в сравнении с линейной диссипацией).