Теория лабораторной работы

Если образец из ферромагнитного вещества поместить во внешнее магнитное поле напряженностью , то внутри образца магнитная индукция будет равна:

(5)

где: , – индукция магнитного поля, создаваемая намагниченным веществом образца, – магнитная постоянная, равная .

Рис. 13.

Для ферромагнитных веществ (ферромагнетиков) и малых намагничивающих полей . Для малых формулу (5) можно представить в виде:

.

Пусть образец перед намагничиванием был полностью размагничен. Поместим его во внешнее поле, которое будем увеличивать от нуля до некоторого значения . Зависимость от выразится кривой oa (см. рис.13). Если теперь уменьшать поле до нуля, то зависимость от уже изобразится кривой ac.

При магнитная индукция образца отличается от нуля: в ферромагнетике наблюдается остаточное намагничивание, численно равное отрезку oc. Чтобы полностью размагнитить образец, следует создать магнитное поле напряженности , направленное в противоположную сторону. Величина называется коэрцитивной (задерживающей) силой. Увеличивая поле обратного направления до , получим часть cb кривой намагничивания. Снова уменьшая поле до нуля, получим часть bd. Поменяв направление поля на первоначальное и увеличивая его от нуля до , вернемся в точку a по кривой da. Полученная кривая является петлей гистерезиса.

Ферромагнитные материалы применяются в трансформаторах, дросселях, машинах переменного тока, т. е. в устройствах, где они подвергаются периодическому перемагничиванию. Изучение магнитных характеристик ферромагнетиков в переменных полях представляет, поэтому, большой практический интерес. Основные характеристики ферромагнетиков – их коэрцитивная сила, магнитная проницаемость, мощность, рассеиваемая в виде тепла при перемагничивании и т. д. зависят от частоты перемагничивающегося по­ля. В настоящей работе кривые гистерезиса трансформаторной стали изучаются с помощью электронного осциллографа.

Значение площади петли гистерезиса данного образца пропорционально тепловой энергии, выделяющейся при перемагничивании. Можно дать качественную оценку определенному сорту трансформаторной стали, если сравнивать площади петель гистерезиса образцов.

Обмотка возбуждения трансформатора включается в сеть. Количество витков подобрано так, что в сердечнике наступает магнитное насыщение. На потенциометре возникает соответственно переменная ЭДС, величина которой пропорциональна напряженности магнитного поля , намагничивающего сердечник. Эту ЭДС подают на горизонтально отклоняющие пластины X осциллографа (предварительно усилив усилителем горизонтального отклонения).

На вертикальные пластины осциллографа Y подается напряжение, возникающее на вторичной обмотке. Это напряжение, однако, пропорционально не магнитной индукции , а скорости изменения магнитной индукции . Между вторичной обмоткой и осциллографом, поэтому, включается интегрирующее звено. Интегрирование напряжения проще всего осуществить при помощи –ячейки, удовлетворяющей условию , где – период изучаемого явления. При большом сопротивлении падение напряжения на конденсаторе мало по сравнению с падением напряжения на резисторе, так что ток через ячейку равен: , где – напряжение на выходе вторичной обмотки. Напряжение на конденсаторе, которое подается на вход осциллографа, равно:

. (6)

Из этого уравнения видно, что ячейка не только интегрирует напряжение, но и ослабляет его.

В данной схеме напряжение на конденсаторе пропорционально не току , а интегралу от тока. Подобное соединение конденсатора и резистора называется интегрирующей цепочкой.