Здесь и в дальнейшем при одновременном использовании нескольких различных систем счисления основание системы к которой относится число будем указывать в виде нижнего индекса

 

1. Парфенов Е.М., Камышная Э.Н., Усачев В.П. Проектирование конструкций радиоэлектронной аппаратуры. М.: Радио и связь, 1989.

2. Карпушин В. Б. Виброшумы радиоаппаратуры. –М.: Сов. Радио, 1977. –318 с.

3. Абжирко Н.Н. Влияние вибрации на характеристики электронных антенн. –

М.: Сов. Радио, 1974. –168 с.

4. Ковалев Н.А. Прикладная механика. Учебник для вузов. – М.,: Высш. шк., 1972.-400 с.

5. Феодосьев В. И. Сопротивление материалов. –М.: Наука, 1974. –560 с.

6. Вибрации в технике: Справочник в 6-ти т. – Т. 1/Под ред. В.В.Болотина. – М.: Машиностроение. 1978. – 352 с.

7. Филлипов А.П. Колебания деформируемых систем. – М.: Машиностроение, 1970. –736 с.

8. Фролов В.А. Механические воздействия и защита электронной аппаратуры. – К.: Высш. шк., 1979. – 128 с.

9. Справочник конструктора РЭА / Под Ред. Р.Г.Варламова. – М.: Сов. Радио, 1980. – 480 с.

 

Лабораторная работа 1-3

Механические КОЛЕБАния

Цель работы: изучение основных закономерностей колебательного движения.

Теория

Колебательным движением называется, движение, обладающее той или иной степенью повторяемости во времени.

Простейшими колебаниями являются гармонические колебания, т. е. такие колебания, при которых колеблющаяся величина (колебания маятника, поршня и т. п.) изменяется со временем по закону синуса или косинуса. Уравнение гармонического колебания следующее:

или , (1)

где — коэффициент упругости, m — масса колеблющейся системы, х — смещение колеблющейся систе­мы, F = — kx — возвращающая или центральная сила. Решение такого уравнения имеет вид:

или (2)

где х — колеблющаяся величина (смещение, скорость, ус­корение, сила и т. п.), t — время, А — амплитуда колеба­ния, равная максималь­ному абсолютному значению х (максимальное от­клонение колеблющейся величины от положения равновесия), w — цикличе­ская или круговая частота (рис. 1).

Физический смысл ци­клической частоты состоит в том, что w численно равна числу полных колебаний, совершаемых за 2p сек, т. е. , , где — частота колебаний, т. е. число полных колебаний, совершаемых за единицу времени; Т — период колебаний — время, за которое совершается одно полное колебание, — фаза колебания. Фаза колебания - функция времени определяет значение х в данный момент времени t, — начальная фаза колебания в момент начала отсчета времени, т. е. при t = 0.

Если в уравнение (1) подставить одно из решений (2), то получим:

Отсюда (3)

 

 

Формула (1) описывает гармоническое колебательное движение, происходящее вдоль какой-либо линии, такие колебания называются колебательными системами с одной степенью свободы (рис. 2 а). Если система может совершать два независимых друг от друга колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях, то такая система обладает двумя степенями свободы (рис. 2, б).

Пружинный маятник может колебаться в трех независимых направлениях и называется колебательной системой с тремя степенями свободы (рис. 2, в). Если система совершает колебания около положения равновесия (после того как она каким-либо образом была выведена из положения устойчивого равновесия) без воздействия переменных внешних сил, то такие колебания называются собственными или свободными. Частота, с которой колеблется система () - при свободных колебаниях, называется собственной частотой системы.

1. Рассмотрим некоторые примеры свободных незатухающих колебаний тел, т. е. колебаний с неизменной амплитудой.

- Колебания груза на пружине. Колебательное движение происходит под действием упругой или квазиупругой силы F (силы, имеющие иную природу, чем упругие силы, но также удовлетворяющие уравнению F=-kx, называются квазиупругими):

Эта сила всегда направлена к положению равновесия, а смещение х — в противоположную сторону, поэтому имеем знак минус. Такая сила называется возвращающей силой. По второму закону Ньютона

или (4)

где m – масса колеблющегося тела, k – коэффициент упругости;

(5)

где - частота; - период собственных колебаний.

Из формулы (5) легко опре­делить период собственных упругих колебаний, например, груза на пружине. Так как

, то (6)

- Крутильные ко­лебания. Система совер­шает крутильные колебания, т. е. такие колебания, при которых твердое тело А, под­вешенное на вертикальной невесомой нити (или невесомом стержне В), верхний конец которой закреплен неподвижно в точке О', а ось z совпадает с одной из свободных осей тела, колеблется в плоскости хОу, отклоняясь от оси х на угол вправо и влево (рис. 3).

При крутильных колебаниях на тело действует возвра­щающий момент, приостанавливающий отклонение тела от состояния равновесия, а затем сообщающий телу обрат­ное движение.

Возвращающий момент М обусловлен упругими силами, возникающими в стержне при его кручении вокруг оси Oz.

В случае малых углов крутильные колебания можно считать гармоническими и тогда по второму закону механи­ки для вращательного движения

, , ; (7)

где D — постоянная величина для данного стержня (нити), называется, модулем кручения, a (см. формулу (4)). Из формулы (6) период собственных крутильных коле­баний

(8)

где J — момент инерции тела А относительно оси Оz.

- М а я т н и к. 1) Точечное тело, подвешенное к неве­сомой и нерастяжимой нити, совершающее колебания в вертикальной плоскости под действием собственного веса, на­зывается математическим маятником (рис. 4, а).

В вертикальном положении сила тяжести материальной точки полностью уравновешивается натяжением нити и маятник остается в покое (положение равнове­сия — точка А). Если маятник отклонить от положения равновесия в точку С на некоторый угол , то составляющая силы тяжести, направленная вдоль нити, т.е. сила уравновесится натяжением нити , другая же составляющая, т.е. сила , перпендикуляр­ная к нити, стремится вернуть маятник в положение равновесия. Эта сила является возвращающей силой. В этом случае движение маятника определяется не упругой силой, а квазиупругой силой. Квазиупругая сила — сила, не упругая по своей природе, но аналогичная упругой силе по виду зависимости от смещения. Колебания, вызываемые этой силой при малых углах , совпадают по характеру движения с колебаниями, вызываемыми упругой силой.

Длина дуги х = АС, на которую маятник отклонился от положения равновесия, называется смещением. Если смещение от А к С считать положительным, а от А к В — от­рицательным, то сила всегда будет направлена обратно смещению и при малых углах отклонения (2—4°) пропор­циональна смещению.

При отклонении маятника на угол на точку С действует вращающий момент

; (9)

где l — плечо силы . Маятник будет совершать движение по окружности около точки подвеса О. По второму закону динамики для вращательного движения

(10)

где — момент инерции точки. Приравнивая фор­мулы (9) и (10), получим:

или (11)

(для малых углов , если измерять в радианах и ). Это уравнение такое же, как и уравнение (4), поэтому можно заменить

и период свободных колебаний математического маятника

(12)

где l — длина математического маятника.

2) Если вместо точки возьмем твердое тело, совершающее колебания под действием собственного веса Р вокруг не­подвижной оси О, не проходящей через центр тяжести тела С, то будем иметь физический маятник (рис. 4, б). На рисунке точка О — точка подвеса, С — центр тяжести. При отклонении маятника на угол составляющая веса Р сила f₂ уравновешивается реакцией оси О. Составляющая же f₁ стремится возвратить маятник в положение равновесия. Для малых углов

Возвращающий момент М, создаваемый силой f₁ численно равен:

(13)

где L = ОС плечо силы f₁.

По второму закону динамики для вращательного дви­жения

(14)

где J — момент инерции маятника относительно оси О. Из формул (13) и (14) имеем:

; (15)

Уравнение (15) аналогично уравнениям (4), (7) и (11), поэтому

Отсюда период собственных колебаний физического маятника

(16)

Выражение называется приведенной длиной физического

маятника.

Приведенной длиной физического маятника называется длина некоторого воображаемого математического маят­ника, которой имеет тот же период колебаний, что и дан­ный физический маятник.

На практике приведенная длина физического маятника определяется расстоянием между точкой подвеса маятника О и его центром качания О' (точкой, находящейся от точки подвеса на расстоянии, равном приведенной длине маятни­ка). Центр качания лежит ниже центра тяжести маятника. Маятник, вся масса которого была бы сосредоточена в цент­ре качания, имел бы тот же период, что и математический маятник данной длины.

2. Если колеблющаяся система находится в вязкой среде, то колебания через некоторое время прекратятся. Это явление представляет собой затухающее коле­бание.

Затухающими колебаниями называются колебания, энер­гия которых уменьшается с течением времени.

Система тел, механическая энергия которых постепенно уменьшается за счет преобразования в другие виды энер­гии, называется диссипативной. Все реальные колебатель­ные системы являются диссипативными. Энергия в диссипа­тивной системе расходуется на работу против сил трения. Затухающие колебания совершаются при одновременном действии двух сил: упругой силы и силы сопротивления среды. Уравнение затухающего колебания при небольших затуханиях имеет вид:

или или (17)

где m — масса колеблющегося тела, а — его ускорение, -kx — упругая (возвращающая) сила, F_тр= -rv — сила сопротивления среды — сила трения, r — коэффициент сопротивления среды, v — скорость движения тела в среде. Решение уравнения (17) дает зависимость смещения х от времени t: , где - амплитуда затухающих колебаний, е – основание натурального логарифма, коэффициент затухания, собственная циклическая частота затухающих колебаний системы, — собственная циклическая частота свободных колебаний системы (в от­сутствие вязкой среды).

Затухающее колебание при показано на рис. 5.

Отношение двух последующих амплитуд одного и того же знака A_t и A_t+T, отстоящих друг от друга на период Т, равно:

(18)

и называется декрементом затухания.

Натуральный логарифм от этого отношения

(19)

называется логарифмическим декрементом затухания.

3. Если на систему действует периодическая сила, поддерживающая колебание системы, то система совершает вынужденные незатухающие колебания.

Уравнение вынужденных прямолинейных колебаний имеет вид:

или или (20)

где F — периодически действующая внешняя сила, вынуж­дающая или возмущающая, , где F₀ — амплитуда вынуждающей силы.

 

экспериментальная часть

задача 1. Определение ускорения силы тяжести при помощи математического маятника.

Приборы и принадлежности: маятник, секундомер. При выполнении эксперимента с помощью Interactive Physics рабочий файл – «Lab 1-3-mm.ip».

В эксперименте исследуется колебательное движение груза, подвешенного на длинной нити. Соотношение его элементов таково, что этот физический маятник с достаточной степенью точности может считаться моделью математического маятника.

Математический маятник (рис. 6), применяемый в эксперименте, представляет собой массивный шарик небольшого радиуса, подвешенный на двойной нити для того, чтобы колебания происходили строго в одной плоскости.

Ускорение свободного падения с учётом выражения (10) можно определить по формуле:

(21)

где - длина математического маятника, которую можно считать равной расстоянию от точки подвеса до центра шарика; - период колебаний.

Однако, расчёт по формуле (21) является неточным, ввиду того, что допускаются погрешности при определении длины маятника. Поэтому поступают следующим образом: измеряют длину маятника и определяют период по формуле (12), затем изменяют длину до значения и определяют соответствующий период . Разность квадратов периодов равна: ,

откуда:

(22)

Таким образом, при расчёте ускорения свободного падения по формуле (22) исключаются систематические погрешности, возникающие при измерении длины математического маятника в данной установке. Учёт случайных погрешностей осуществляется статистическим методом.

1. Замерить длину нити маятника .

2. Ввести маятник в движение, отклонив шарик на 4-5⁰ от положения равновесия.

3. Измерить время, за которое маятник совершит 10 полных колебаний.

4. По формуле (12) определить период математического маятника.

5. Изменить длину маятника, повторить всю последовательность операций, рассчитать новый период колебаний .

6. По формуле (22) определить ускорение свободного падения.

7. Опыт повторить не менее 3-х раз. Выполнить статистическую проверку по методу Стьюдента. Сравнить полученное значение «» с табличным.

 

задача 2. Изучение собственных колебаний пружинного маятника.

Приборы и принадлежности: набор пружин и грузов, штатив, секундо­мер, сосуд с вязкой жидкостью.

Теория метода и описание установки. В данной работе рассматривают простейший случай собственных незатухаю­щих колебаний пружинного маятника, а именно колебания груза на пружине. В воздухе эти колебания можно считать незатухающими. Уравнение таких колебаний имеет вид

или (23)

где k — коэффициент упругости пружины.

Коэффициент k можно определить опытным путем, если измерить величину х, на которую растянется пружина А при подвешивании к ней груза Р=F (рис. 7, а):

(24)

Измерения и обработка результатов измерений.

Опре­деление коэффициента упругости.

1. Находят коэффициент упругости для каждой пружины по форму­ле (24). Измерения проводят для каждой пружины при трех различных грузах Р. При выполнении эксперимента с помощью Interactive Physics рабочий файл – «Lab 1-3-pr-1.ip».

2. Определяют зависимость периода собственных колеба­ний пружинного маятника от массы груза. Для этого изме­ряют секундомером период T_i собственных колебаний для одной из пружин с коэффициентом упругости k₁ при разных грузах Р и строят график зависимости от m (по оси х откладывают массу m).

Период Т_i измеряют из 10—15 полных колебаний

,

где t_i - время n_i полных колебаний.

3. Находят зависимость собственных колебаний маятника от коэффициента упругости пружины, для чего измеряют периоды Т₀ собственных колебаний пружин при одном и том же грузе Р₀ и строят график зависимости Т₀ от k (по оси абсцисс откладывают значения k). При выполнении эксперимента с помощью Interactive Physics рабочий файл – «Lab 1-3-pr-2.ip».

4. По формуле (6) вы­числяют теоретически коэффициенты упругости пружин используя значения Т₀, полученные опыт­ным путем. Вычисленные значения k₀ сравнивают с опытными результатами, полученными по формуле (24) для одних и тех же грузов Р.

Результаты измерений и вычислений записывают в таб­лицы для короткой пружины № 1, средней № 2 и длинной № 3 (рис. 8).

 

	№ пружин	P0=
№ опыта	P	x		ti	ni
…
Среднее значение	´	´		´	´	´	´	´	´

 

Определение логарифмического декремента затухания пружинного маятника методом сравнения амплитуд.

1. Один из грузов Р помещают в сосуд с вязкой жидкостью (рис. 7, б) и приводят в колебание. Измеряют время , за которое начальная амплитуда А₀ уменьшится в 10 раз, т. е. A_t=10A₀. Первоначальную амплитуду берут равной 70—100 мм. При выполнении эксперимента с помощью Interactive Physics рабочий файл – «Lab 1-3-pr-3.ip».

Вычисляют логарифмический декремент затухания l, для этого формулу (19) преобразуют следующим образом. Время t берут не для одного периода, а для n периодов и вы­числяют отношение d двух амплитуд для времени t = 0 и t=t₀+nT₀, т.е. , где Т₀ — период затухающих колебаний.

В это выражение подставляют значения

и

и получают:

После логарифмирования будем иметь:

Отсюда

(25)

где — время, за которое маятник совершил n полных колебаний, т. е. , d — отношение двух амплитуд, отличающихся друг от друга на время . В нашем случае d = 10 (амплитуда уменьшилась в 10 раз) и окончательная формула для l пружинного маятника будет:

(26)

По этой формуле вычисляют l не менее трех раз, меняя начальную амплитуду А₀. Значения Т₀ берут из первого упражнения для той пружины, с которой проводили данное измерение.

2. Из формул и (19) вычисляют коэффициент сопротивления (трения) среды:

Измерения и результаты вычислений записывают в таб­лицу.

A0		l	r	Т0= m=
			´
Среднее значение	´			´
			´
Среднее значение	´			´
			´
Среднее значение	´			´

Контрольные вопросы

1. Запишите закон движения гармонически колеблющегося тела?

2. Напишите дифференциальное уравнение гармонических колебаний?

3. Что представляют собой свободные и вынужденные незатухающие колебания?

4. Какими выражениями определяются периоды колебаний физического, математического и пружинного маятников?

5. Какие силы называют квазиупругими?

6. Затухающие колебания. Уравнение затухающих колебаний.

7. Как зависит ускорение свободного падения от высоты и географической широты местности?

8. Поясните метод сравнения амплитуд использующийся для определения логарифмического декремента затухания пружинного ма­ятника.

литература

1. Матвеев А.Н. Механика и теория относительности. М., 1986. 181 с.

2. Сивухин Д.В. Общий курс физики: Механика. М., 1989. 225 с.

3. Савельев И.В. Курс общей физики. М., 1987.

4. Майсова Н.Н. Практикум по курсу общей физики. М., 1979.

 

Основные понятия и определения.

Под системой счисления понимается способ представления любого числа с помощью некоторого алфавита символов, называемых цифрами.

Все системы счисления делятся на позиционные и непозиционные.

Непозиционными системами являются такие системы счисления, в которых каждый символ сохраняет свое значение независимо от места его положения в числе.

Примером непозиционной системы счисления является римская система. К недостаткам таких систем относятся наличие большого количества знаков и сложность выполнения арифметических операций.

Система счисления называется позиционной, если одна и та же цифра имеет различное значение, определяющееся позицией цифры в последовательности цифр, изображающей число. Это значение меняется в однозначной зависимости от позиции, занимаемой цифрой, по некоторому закону.

Примером позиционной системы счисления является десятичная система, используемая в повседневной жизни.

Количество p различных цифр, употребляемых в позиционной системе определяет название системы счисления и называется основанием системы счисления - "p";.

В десятичной системе используются десять цифр: 0, 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9; эта система имеет основанием число десять.

Любое число N в позиционной системе счисления с основанием p может быть представлено в виде полинома от основания p:

N = a_npⁿ+a_n-1p^n-1+... +a₁p+a₀+a_-1p^-1+a_-2p^-2+...

здесь N - число, a_j - коэффициенты (цифры числа), p - основание системы счисления (p>1).

Принято представлять числа в виде последовательности цифр:

N = a_na_n-1... a₁a₀. a_-1a_-2...

В этой последовательности точка отделяет целую часть числа от дробной (коэффициенты при положительных степенях, включая нуль, от коэффициентов при отрицательных степенях). Точка опускается, если нет отрицательных степеней (число целое).

В ЭВМ применяют позиционные системы счисления с недесятичным основанием: двоичную, восьмеричную, шестнадцатеричную.

В аппаратной основе ЭВМ лежат двухпозиционные элементы, которые могут находиться только в двух состояниях; одно из них обозначается 0, а другое - 1. Поэтому основной системой счисления применяемой в ЭВМ является двоичная система.

Двоичная система счисления. Используется две цифры: 0 и 1. В двоичной системе любое число может быть представлено в виде:

N = b_nb_n-1... b₁b₀. b_-1b_-2...

где b_j либо 0, либо 1.

Восьмеричная система счисления. Используется восемь цифр: 0, 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7. Употребляется в ЭВМ как вспомогательная для записи информации в сокращенном виде. Для представления одной цифры восьмеричной системы используется три двоичных разряда (триада) (Таблица 1).

Шестнадцатеричная система счисления. Для изображения чисел употребляются 16 цифр. Первые десять цифр этой системы обозначаются цифрами от 0 до 9, а старшие шесть цифр - латинскими буквами: 10-A, 11-B, 12-C, 13-D, 14-E, 15-F. Шестнадцатеричная система используется для записи информации в сокращенном виде. Для представления одной цифры шестнадцатеричной системы счисления используется четыре двоичных разряда (тетрада) (Таблица 1).

Таблица 1. Наиболее важные системы счисления.

Двоичная (Основание 2)	Восьмеричная (Основание 8)	Десятичная (Основание 10)	Шестнадцатиричная (Основание 16)
	триады		тетрады
0 1	0 1 2 3 4 5 6 7	000 001 010 011 100 101 110 111	0 1 2 3 4 5 6 7 8 9	0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 A B C D E F	0000 0001 0010 0011 0100 0101 0110 0111 1000 1001 1010 1011 1100 1101 1110 1111

 

1.2 Перевод чисел из одной системы счисления в другую.

Перевод чисел в десятичную систему осуществляется путем составления степенного ряда с основанием той системы, из которой число переводится. Затем подсчитывается значение суммы.

Пример.

а) Перевести 10101101.101₂ "10" с.с.

Здесь и в дальнейшем при одновременном использовании нескольких различных систем счисления основание системы к которой относится число будем указывать в виде нижнего индекса.

10101101.101₂ = 1 2⁷+ 0 2⁶+ 1 2⁵+ 0 2⁴+ 1 2³+ 1 2²+ 0 2¹+ 1 2⁰+ 1 2^-1+ 0 2^-2+ 1 2^-3 = 173.625₁₀

б) Перевести 703.04₈ "10" с.с.

703.04₈ = 7 8²+ 0 8¹+ 3 8⁰+ 0 8^-1+ 4 8^-2 = 451.0625₁₀

в) Перевести B2E.4₁₆ "10" с.с.

B2E.4₁₆ = 11 16²+ 2 16¹+ 14 16⁰+ 4 16^-1 = 2862.25₁₀

Перевод целых десятичных чисел в недесятичную систему счисления осуществляется последовательным делением десятичного числа на основание той системы, в которую оно переводится, до тех пор, пока не получится частное меньшее этого основания. Число в новой системе записывается в виде остатков деления, начиная с последнего.

Пример.

а) Перевести 181₁₀ "8" с.с.

Результат: 181₁₀ = 265₈

б) Перевести 622₁₀ "16" с.с.

Результат: 622₁₀ = 26E₁₆

Перевод правильных дробей из десятичной системы счисления в недесятичную.
Для перевода правильной десятичной дроби в другую систему эту дробь надо последовательно умножать на основание той системы, в которую она переводится. При этом умножаются только дробные части. Дробь в новой системе записывается в виде целых частей произведений, начиная с первого.

Пример.

Перевести 0.3125₁₀ "8" с.с.

Результат: 0.3125₁₀ = 0.24₈

Замечание. Конечной десятичной дроби в другой системе счисления может соответствовать бесконечная (иногда периодическая) дробь. В этом случае количество знаков в представлении дроби в новой системе берется в зависимости от требуемой точности.

Пример.

Перевести 0.65₁₀ "2" с.с. Точность 6 знаков.

Результат: 0.65₁₀ 0.10(1001)₂

Для перевода неправильной десятичной дроби в систему счисления с недесятичным основанием необходимо отдельно перевести целую часть и отдельно дробную.

Пример.

Перевести 23.125₁₀ "2" с.с.

1) Переведем целую часть:	2) Переведем дробную часть:

Таким образом: 23₁₀ = 10111₂; 0.125₁₀ = 0.001₂.
Результат: 23.125₁₀ = 10111.001₂.

Необходимо отметить, что целые числа остаются целыми, а правильные дроби - дробями в любой системе счисления.

Для перевода восьмеричного или шестнадцатеричного числа в двоичную форму достаточно заменить каждую цифру этого числа соответствующим трехразрядным двоичным числом (триадой) (Таб. 1) или четырехразрядным двоичным числом (тетрадой) (Таб. 1), при этом отбрасывают ненужные нули в старших и младших разрядах.

Пример.

а) Перевести 305.4₈ "2" с.с.

б) Перевести 7B2.E₁₆ "2" с.с.

Для перехода от двоичной к восьмеричной (шестнадцатеричной) системе поступают следующим образом: двигаясь от точки влево и вправо, разбивают двоичное число на группы по три (четыре) разряда, дополняя при необходимости нулями крайние левую и правую группы. Затем триаду (тетраду) заменяют соответствующей восьмеричной (шестнадцатеричной) цифрой.

Пример.

а) Перевести 1101111001.1101₂ "8" с.с.

б) Перевести 11111111011.100111₂ "16" с.с.

Перевод из восьмеричной в шестнадцатеричную систему и обратно осуществляется через двоичную систему с помощью триад и тетрад.

Пример. Перевести 175.24₈ "16" с.с.

Результат: 175.24₈ = 7D.5₁₆.

 

1.3 Двоичная арифметика.

Правила выполнения арифметических действий над двоичными числами задаются таблицами двоичных сложения, вычитания и умножения.

Таблица двоичного сложения	Таблица двоичного вычитания	Таблица двоичного умножения
0+0=0 0+1=1 1+0=1 1+1=10	0-0=0 1-0=1 1-1=0 10-1=1	0 0=0 0 1=0 1 0=0 1 1=1

При сложении двоичных чисел в каждом разряде производится сложение цифр слагаемых и переноса из соседнего младшего разряда, если он имеется. При этом необходимо учитывать, что 1+1 дают нуль в данном разряде и единицу переноса в следующий.

Пример. Выполнить сложение двоичных чисел:
а) X=1101, Y=101;

Результат 1101+101=10010.

б) X=1101, Y=101, Z=111;

Результат 1101+101+111=11001.

При вычитании двоичных чисел в данном разряде при необходимости занимается 1 из старшего разряда. Эта занимаемая 1 равна двум 1 данного разряда.

Пример. Заданы двоичные числа X=10010 и Y=101. Вычислить X-Y.

Результат 10010 - 101=1101.

Умножение двоичных чисел производится по тем же правилам, что и для десятичных с помощью таблиц двоичного умножения и сложения.

Пример. 1001 101=?

Результат 1001 101=101101.

Деление двоичных чисел производится по тем же правилам, что и для десятичных. При этом используются таблицы двоичного умножения и вычитания.

Пример. 1100.011: 10.01=?

---

<== предыдущая лекция	|	следующая лекция ==>
Проверка выполнения условий ударопрочности	|

Дата добавления: 2015-04-16; просмотров: 721. Нарушение авторских прав; Мы поможем в написании вашей работы!

---

Вычисление основной дактилоскопической формулы Вычислением основной дактоформулы обычно занимается следователь. Для этого все десять пальцев разбиваются на пять пар...

Расчетные и графические задания Равновесный объем - это объем, определяемый равенством спроса и предложения...

Кардиналистский и ординалистский подходы Кардиналистский (количественный подход) к анализу полезности основан на представлении о возможности измерения различных благ в условных единицах полезности...

Обзор компонентов Multisim Компоненты – это основа любой схемы, это все элементы, из которых она состоит. Multisim оперирует с двумя категориями...

Понятие о синдроме нарушения бронхиальной проходимости и его клинические проявления Синдром нарушения бронхиальной проходимости (бронхообструктивный синдром) – это патологическое состояние... Опухоли яичников в детском и подростковом возрасте Опухоли яичников занимают первое место в структуре опухолей половой системы у девочек и встречаются в возрасте 10 – 16 лет и в период полового созревания... Способы тактических действий при проведении специальных операций Специальные операции проводятся с применением следующих основных тактических способов действий: охрана...

ТЕРМОДИНАМИКА БИОЛОГИЧЕСКИХ СИСТЕМ. 1. Особенности термодинамического метода изучения биологических систем. Основные понятия термодинамики. Термодинамикой называется раздел физики... Травматическая окклюзия и ее клинические признаки При пародонтите и парадонтозе резистентность тканей пародонта падает... Подкожное введение сывороток по методу Безредки. С целью предупреждения развития анафилактического шока и других аллергических реак­ций при введении иммунных сывороток используют метод Безредки для определения реакции больного на введение сыворотки...