Вокруг проводов ЛЭП постоянного тока

Как видно из рисунков 2 и 3, в плоскости заряженными «электродами» являются сечения проводов. То есть, если диаметры проводов (рис. 2) и диаметры клемм (рис. 3) а также расстояния между проводами и клеммами одинаковы, то картины электростатических полей в плоскости и в металлическом листе с круглыми клеммами оказываются похожими. А если еще и разность потенциалов между проводами и между клеммами одинакова, то картины полей в обоих случаях одинаковы.

Сказанное справедливо, если размеры используемого в работе металлического листа велики (много больше расстояния между клеммами), поскольку мысленно проведенная в пространстве плоскость бесконечно велика.

Таким образом, зная картину электростатического поля в металлическом листе с круглыми клеммами, между которыми протекает постоянный электрический ток, нетрудно представить (смоделировать) картину поля в плоскости . Такое сопоставление будет тем лучше, чем больше геометрические размеры используемого металлического листа.

Рис. 2 Схематическое изображение двухпроводной ЛЭП. Один из проводов заряжен положительно, другой отрицательно. - бесконечно большая плоскость, мысленно проведенная перпендикулярно проводам. И, Пр - источник и приемник электрической энергии.

б)

Рис. 3. Металлический лист с круглыми клеммами (электродами), между которыми протекает постоянный электрический ток. Один из электродов заряжен положительно, другой отрицательно. Одна клемма цифрового милливольтметра присоединена к электроду, другая – к зонду.

Если мы мысленно пересечем длинные провода ЛЭП любой другой перпендикулярной проводам плоскостью в месте, удаленном от источника или приемника энергии, в том числе плоскостью, бесконечно близкой к плоскости , то картина поля в этой плоскости будет, очевидно, такой же, как в плоскости . Можно поступить также следующим образом. Зная форму и размеры эквипотенциальных поверхностей в плоскости , (те же, что и в металлическом листе), мы можем мысленно «передвигать» плоскость вдоль проводов, представляя себе общую картину эквипотенциальных поверхностей в пространстве вокруг проводов.