ПОТЕНЦИАЛ ДЕЙСТВИЯ

Еще Э. Бернштейн изучал процесс возбуждения клеточной мембраны и предсказал измерение ее проницаемости для различных ионов. Однако завершить изучение этого вопроса он не успел. Примерно в 1939 г. Коул и Кертис (США) и Ходжкин и Хаксли (Великобритания) измеряли потенциалы невозбужденной и возбужденной клеток на гигантском аксоне кальмара: оказалось, что в состоянии покоя разность потенциалов была примерно равна -80 мВ (отрицательная), а максимальная разность потенциалов при возбуждении +40мВ (положительная). Далее Ходжкин и Хаксли сформулировали гипотезу о том, что при возбуждении меняется характер проницаемости мембраны для разного типа ионов: из проницаемой главным образом для калия она превращается в проницаемую для натрия и, следовательно, поток ионов натрия внутрь клетки увеличивается.

Разность потенциалов между поверхностями мембраны поднимается до нуля, а затем становится положительной – наступает деполяризация мембраны. Далее процесс развивается в обратном направлении: поток ионов натрия внутрь клетки постепенно уменьшается и возвращается к «невозбужденному» значению; разность потенциалов также возвращается к значению . Такой импульс (рис..3) называют потенциалом действия.

Ходжкин и Хаксли построили также электрическую модель процесса возбуждения, согласно этой модели мембрана представляется следующей схемой (рис. 4).

На рис.4. изображены конденсатор емкости С, два переменных резистора, которым соответствуют проводимости , 3 источника ЭДС, имитирующих равновесные, рассчитанные по формуле Нернста разности потенциалов для ионов калия, натрия и хлора, а также еще одно сопротивление (суммарное сопротивление мембраны для ионов хлора и ряда других) – соответствующая проводимость обозначена на схеме.

Согласно этой модели полный ток, протекающий через мембрану, равен сумме 4 слагаемых:

где I_к – ток ионов калия; I_Na –ток ионов натрия; I^’ – ток ионов хлора и остальных ионов, иногда называемый током утечки; - емкостный ток (ток перезарядки мембраны), протекающий по той ветви цепи, куда включен конденсатор.

Рассмотрим сначала ток калия. Ионы калия идут через мембрану всегда, причем в обе стороны. Когда потенциал на мембране () равен нернстовскому потенциалу, который иначе называют потенциалом равновесия для калия , то сохраняется динамическое равновесие, т.е. калиевый ток равен нулю. Если мембранный потенциал отклоняется от равновесного, то возникает калиевый ток, величину которого можно определить по закону Ома: . Заменив на калиевую проводимость - на величину отклонения мембранного потенциала от равновесного, т.е. , получаем:

Аналогичной формулой определяется и сила натриевого тока:

,

Где - равновесный натриевый потенциал, т.е. нернстовский потенциал для натрия, который равен примерно +40 мВ (он примерно равен овершуту – превышению нуля значением в точке максимума; Как видно, силы токов зависят от мембранного потенциала довольно сложным образом: стоит в скобках и, кроме того, входит как аргумент в коэффициенты g_к и g_Na.

Зависимости проводимостей g_к и g_Na от времени при некотором неизменном мембранном потенциале изучали в опытах Ходжкина – Хаксли (опыты с фиксацией напряжения). За очень короткое время на мембране устанавливали фиксированную разность потенциалов и долго поддерживали ее. Это позволяло, в частности, избавиться от емкостных токов: если . Чтобы отдельно зарегистрировать токи ионов калия и натрия, использовали блокаторы. При введении тетраэтиламмония (блокатор калия) фиксировали зависимость тока ионов натрия от времени, при введении тетродотоксина – зависимость тока ионов калия от времени. Зависимость графически выражалась так, как показано на рис. 5. Графики1, 2 и 3 соответствовали различным значениям фиксированного потенциала. Для конкретности положим .

Рис. 5. позволяет, во-первых, сделать важный вывод о том, что проводимость g_Na зависит от времени – ведь при постоянной разности потенциалов ток менялся во времени, а это возможно лишь при условии, что проводимость являлась функцией времени: .