Выделим в пространстве фиксированный контрольный объем
. Уравнение баланса массы записывается для каждой
-ой фазы многофазной среды в объеме
:
, (1)
где первое слагаемое представляет собой массу
-ой фазы, накапливающуюся в объеме
за единицу времени
; второе слагаемое – расход
-ой фазы через поверхность
, ограничивающую объем
,
; в правой части уравнения (2.26)1 – масса
-ой фазы, образующейся в объеме
за единицу времени вследствие перехода массы из всех
-ых фаз
вследствие фазовых переходов и химических реакций;
– интенсивность перехода массы из
-ой фазы в
-ую составляющую
, ![](http://ok-t.ru/studopediasu/baza1/4447655243441.files/image601.gif)
![](http://ok-t.ru/studopediasu/baza1/4447655243441.files/image611.gif)
Для записи (1) в алгебраической форме область течения разбиваем на малые контрольные объемы
. Производная от плотности
по времени для каждого малого объема записывается через конечные разности:
,
где верхние индексы
и
соответствуют параметрам в моменты времени
и
. Интегралы в уравнении (12.26) заменяются их приближенными выражениями по «теореме о среднем». Тогда получаем уравнение неразрывности для
-ой фазы в алгебраической форме:
(2)
где верхний параметр 6 соответствует шести граням в 3D-пространстве, 4 –четырем граням контрольного объема на плоскости.
Для записи (1) в дифференциальной форме используется формула Гаусса-Остроградского:
![](http://ok-t.ru/studopediasu/baza1/4447655243441.files/image628.gif)
Тогда для объема
в области непрерывного движения имеем:
![](http://ok-t.ru/studopediasu/baza1/4447655243441.files/image630.gif)
откуда, вследствие произвольности объема
получаем уравнение неразрывности в дифференциальной форме:
(3)
Если просуммировать равенство (3) по
с учетом
(где
– приведенная плотность фаз,
– плотность смеси) и
получим уравнение неразрывности смеси в целом или для однофазной среды
(4)
Для установившегося движения
и уравнении неразрывности для сжимаемой жидкости в декартовой системе координат имеет вид:
(5)
Для установившегося двумерного течения несжимаемой жидкости уравнение неразрывности упрощается
(6)
Для установившегося движения сжимаемой среды в струйке тока или в канале (рис. 2.), из (1) при
на поверхности ![](http://ok-t.ru/studopediasu/baza1/4447655243441.files/image652.gif)
![](http://ok-t.ru/studopediasu/baza1/4447655243441.files/image659.gif)
К выводу уравнения расхода
, (7)
откуда
![](http://ok-t.ru/studopediasu/baza1/4447655243441.files/image663.gif)
вдоль струйки тока или в канале, где
– массовый расход.