Дәрістің қысқаша мазмұны.

1. Установление тока в цепи с индуктивностью и сопротивлением.

2. Парамагнитный резонанс.Ферромагнитный резонанс.

3. Объемная плотность энергии магнитного поля.

Әдебиеттер (қазақша)

1. А Абдуллаев Ж. Физика курсы Алматы, Білім, 1990 ж.

Рекомендуемая литература

1. Т.И. Трофимова, Курс физики. –М.: Высшая школа, 2004.

2. И.В. Савельев. Жалпы физика курсы. М: Высшая школа Т 1-3, -1982

Дәрістің қысқаша мазмұны.

Максвелл теориясы бойынша электромагниттік толқын және жарық табиғаты бір яғни жарық дегеніміз электромагниттік толқындардың дербес түрі деп қорытынды жасады.

Неміс физигі 1900 ж Планк абсолют қара дененің сәуле шығару заңын қорытып жарық шығаратын осциллятор лар тербелгенде сәулелік энергия мөлшері үздік порция түрінде шығарады деп энергияның мұндай түрін квант деп атады. Е=һν Жары0 кванттары 0аз3рг3 уа0ытта фотондар деп аталады

Жары0ты4 тол0ынды0 0асиет3н интерференция арқылы түсіндіріледі

Жұқа пленка беттерінен шағылған жарық толқындары бір-бірімен қосылғанда олардың жарықтанылуы әртүрлі болады, яғни олар бір-бірін күшейтеді не әсіретеді. Егер бірнеше толқындардың фазалары бірдей болса, олар бір-бірін күшейтеді. Осы құбылыс жарықтың интерференциясы деп аталады.

Интерференция дыбыс толқындары мен ЭМ толқындарда да байқалады.

Егер бірнеше толқындардың фазалары бірдей болса бірін бірі күшейтеді, ал фазалары қарма қарсы болса әлсіретеді.

Фазалар айырымы уақытқа байланысты өзгермейтін толқындар «когерентті» толқындар деп аталады. Если разность фаз возбуждаемых волнами колебаний остается постоянной во времени, то волны называются «когерентными».

Егер берілген бір нүктеге жетіп қосылып жарық толқындарының фазалар айырымы бақылау кезінде тұрақты болса, онда осы нүктедегі күрделі тербеліс амплитудасының мәні үлкен, жарықтануы зор, ал амп мәні кіші болса жарықт нашар болады.

Монохромат- бір түсті жарық.

Интенсивтіктің максимумы

Интенсивтіктің минимумы

Жұмыс істеу принципі жарықтың интерференция құбылысына негізделген оптикалық құралдарды-интерферометр деп атайды.

Для получения когерентных волн с помощью обычных (нелазерных) источников применяют метод разделения света от одного источника на две или несколько систем волн при помощи отражения или преломления. На рис. Показана разделение бипризмой Френеля.

Свет от источника S падает на два плоских зеркала А1О и А2О расположенных перпендикулярно плоскости рисунка и соединенных в точке О. Угол α между плоскостями зеркала очень мал. Свет от источника S распространяется после отражения от зеркал в виде двух пучков с центрами в точках S1 S2 являющихся мнимыми изображениями источника S в зеркалах. Эти пучки когерентны и при наложении дают на экране Э интерференционную картину. Область ВС называется полем интерференции. Результат интерференции в некоторой точке М экрана зависит от длины волны света и разности хода волн от когерентных мнимых источников S1 и S2 до точки М: ∆‌ = r2 – r 1 = [MS2]–[MS1]. Начальные фазы колебаний источников S1 и S2 одинаковы, поэтому условия интерференционных максимумов и минимумов имеют вид r2 – r 1 = ±m λ (максимум m-ого порядка (m =0, 1, 2….) r2 – r 1 = ±(2m-1) λ/2 (минимум m-ого порядка (m =0, 1, 2...)

Диффракция деп- жарықтың түзу сызықты тараудан ауытқу құбылысын айтады.

Дифракция құбылысы тек жарыққа емес, басқа да толқындық процестерге тән құбылыс.

В геометрической оптике широко используется понятие светового луча, т.е. узкого пуска света, распространяющегося прямолинейно. Прямолинейность распространения света в однородной среде настолько привычна, что кажется очевидной. Убедительным подтверждением этого закона может служить образование тени позади нерпозрачного препятствия, находящего на пути света.

Совокупность явлений, которые обусловлены волновой природой света и наблюдаются при его распространений в среде с резко выраженной оптической неоднородностью (например, при прохождении света через отверстие в экранах, вблизи границ непрозрачных тел), называется дифракцией света. Под дифракцией света понимают огибание светом встречных препятствий, т.е. отклонение от законов геометрической оптики.

Решающую роль в утверждении волновой теории света и ее дальнейшем развитии, позволившем объяснить дифракцию света и дать методы у количественного расчета сыграл О.Френель. Гюйгенс сформулировал правило, называемое принципом Гюйгенса 91678), которое позволяет найти положение фронта волны в момент времени t+Δt, зная его положение в предыдущий момент времени и скорость.

Принцип Гюйгенса не указывает способы расчета амплитуды волны, огибающей вторичные волны. Поэтому принцип Гюйгенса недостаточен для расчета закономерностей распределения волн. Приближенный метод решения этой задачи, являющийся развитием принципа Гюйгенса на основе предложенной Френелем идеи о когерентности вторичных волн и их интерференции при наложении называется принципом Гюйгенса-Френеля (1815). Этот принцип можно выразить в виде ряда положений:

1) при расчете амплитуды световых волн, возбуждаемых источником S₀ в произвольной точке М, источник S₀ можно заменить эквивалентный ему системой вторичных источников-малых участков ds любой замкнутой вспомогательной поверхности S, проведенной так, чтобы она охватывала источник S₀ и не охватывала рассмотренную точку М;

2) вторичные источники когерентны и S₀ и между собой, поэтому возбуждаемые ими вторичные волны интерферируют при наложении: расчет интерференции наиболее прост, если S _- волновая поверхность для источников света S_0, так при этом фазы колебаний всех вторичных источников одинаковы;

3) Амплитуда dА колебаний возбуждаемых в точке М вторичным источником пропорциональна отношению площади ds соответствующего участка волновой поверхности S к расстоянию от него до точки М и зависит от угла α между внешней нормалью к волновой поверхности и направлением элемента ds в точку М:

где а величина пропорциональная амплитуде первичной волны в точках элемента ds, f(α) монотонно убывает от 1 при α=0 до 0 при α≥π/2 (вторичные источники не излучают назад).

4) если часть поверхности занята непрозрачным экраном, то соответствующие (закрытые экранами) вторичные источники не излучают, а остальные излучают так же как и в отсутствие экранов.

Различают два случая дифракции света: дифракцию Френеля (дифракция в сходящихся лучах) и дифракцию Фраунгофера (дифракцию в параллельных лучах)

Пусть плоская монохроматическая волна падает на экран с узкой бесконечно длинной щелью.

Рисунок 1

На рис. 1 FF₁-проекция экрана со щелью AB на плоскость рисунка. Ширина щели b имеет размер порядка длины волны света. Щель AB вырезает часть фронта падающей световой волны. Все точки этого фронта колеблются в одинаковых фазах и на основании принципа Гюйгенса-Френеля, являются источниками вторичных волн.

Вторичные волны распространяются по всем направлениям от 0 до π/2 к направлению распространения волн (рис. 1). Если за щелью поставить линзу, то все лучи, которые шли до линзы параллельно, соберутся в одной точке фокальной плоскости линзы. В этой точке наблюдается интерференция вторичных волн. Результат интерференции зависит от числа длин полуволн, которое укладывается в разности хода между соответствующими лучами.

Рассмотрим лучи, которые идут под некоторым углом φ к направлению падающей световой волны (рис. 2).

Рисунок 2

BC=δ-разность хода между крайними лучами. Разобьем AB на зоны Френеля (зоны Френеля в данном случае представляют собой систему параллельных плоскостей, перпендикулярных плоскости рисунка и построенных так, что расстояние от краев каждой зоны до точки O₁ отличается на λ/2.

Если в δ уложится четное число длин полуволн, то в точке O₁ будет ослабление света-min. Если нечетное, то усиление света-max.

где m = 0; 1; 2;...

Поскольку (см. рис. 2), то эти условия можно записать в следующем виде:

			(1)
			(2)

 

На рис. 3 дано распределение интенсивности света при дифракции на щели в зависимости от угла. Её можно вычислить по формуле:

 

где		-	интенсивность в середине дифракционной картины;
		-	интенсивность в точке, определяемой значением.

Рис. 3