Прибор, конструктивно объединяющий пьезометрическую (П) и скоростную (С) трубки, называется трубкой Пито и широко применяется для измерения скорости движения жидкости

Уравнение Д. Бернулли для двух сечений потока реальной жидкости:

, (2.2)

где ‑ скоростной напор, отвечающий средней скорости потока жидкости в рассматриваемом живом сечении (здесь Q ‑ расход потока жидкости, w ‑ площадь живого сечения потока);

h _w1-2 ‑ потеря полного напора (полной удельной энергии) на преодоление работы сил внутреннего и внешнего трения на пути между живыми сечениями I ‑ I и II - II потока жидкости;

a ‑ коэффициент Кориолиса (корректив кинетической энергии), учитывающий неравномерность распределения местных скоростей по живому сечению потока, обусловленную вязкостью жидкости.

Величина a зависит от режима течения жидкости, а также от вида движения. Так, при равномерном движении для ламинарного режима a = 2, 0, а для турбулентного – a = 1, 05 … 1, 15.

Живое сечение потока жидкости – сечение, в каждой своей точке нормальное к элементарным линиям тока жидкости. Если поток жидкости сужается – его живое сечение вогнуто; если поток расширяется – его живое сечение направлено выпуклостью вперед.

Слагаемые уравнений (2.1) и (2.2) в различных живых сечениях можно изображать графически в виде диаграммы уравнения Д. Бернулли (графика напоров, см. рис. 2.1), дающей наглядное представление о перераспределении по пути движения жидкости потенциальной и кинетической энергии, а также о характере убывания полной энергии.