Теоретичні відомості. При відсутності зовнішніх полів носії струму в тілах, які проводять струм, перебувають лише в тепловому русі Якщо ж зразок провідного тіла розмістити вПри відсутності зовнішніх полів носії струму в тілах, які проводять струм, перебувають лише в тепловому русі Якщо ж зразок провідного тіла розмістити в зовнішньому полі Е, то характер руху носіїв зміниться, поряд з тепловим рухом виникне направлений рух позитивних зарядів поля і негативних зарядів — проти напрямку поля. Таке переміщення електричних зарядів під дією електричного поля називається дрейфом. Скориставшись другим законом Ньютона можна показати, що середня дрейфова швидкість
причому величина U називається рухливістю (це середня швидкість, набута частинкою в електричному полі напруженістю 1 В/м). Розглянемо зразок провідного тіла, концентрація носіїв струму в якому n. Виділимо в зразку два перерізи площею S на відстані Всі носії перетинають заштрихований переріз за t=l с, в результаті чого через цей переріз проходить заряд q = enSVД. Сила струму в цьому зразку:
де е — елементарний заряд, рівний 1, 6× 10-19 Кл.
Рис. 8.1.1 Поділивши (2) на площу перерізу S, одержимо густину струму: j=enUE, (3) де враховано співвідношення (1). Порівнюючи вираз (3) із законом Ома в диференціальній формі s = enU. (4)
|
пропорційна напруженості 
, тобто:
, (1)
, (2)
, одержимо зв'язок питомої електропровідності з концентрацією носіїв струму:
