Нельзя применять закон Ома, если значение одной из величин (тока или напряженяе) действующее, а значение другой величины амплитудное!!!

3. Действующие и амплитудные значения тока и напряжения связаны между собой следующим образом

Действующее и эффективное значение тока или напряжения – это одно и то же! Можно обозначать так, как Вам больше нравится – возможны три варианта:

 

7. Последовательное соединение R, L, C.

Рассмотрим реальный колебательный контур с источником синусоидальной ЭДС. Задача заключается в определении тока, протекающего по цепи.

 

Задачу можно решить двумя способами: алгебраически и геометрически. Обратимся сначала к алгебраическому решению. Запишем для контура второй закон Кирхгофа – сумма падений напряжений вдоль замкнутого контура равна сумме ЭДС, действующих в контуре:

 

С учетом того, что

 

уравнение перепишется в виде

 

Введем привычные обозначения . Тогда дифференциальное уравнение примет вид .

С подобным дифференциальным уравнением мы уже сталкивались, рассматривая вынужденные механические колебания под действием синусоидальной внешней вынуждающей силы. Тогда же мы показывали, что решение уравнения ищется в виде .

- решение однородного дифференциального уравнения имеет вид , где . С физической точки зрения это означает, что включение переменного тока сопровождается «звоном» собственных колебаний контура, затухающих с течением времени. Время затухания собственных колебаний будет порядка времени релаксации .

Если же мы, как обычно в электротехнике, интересуемся установившимися колебаниями при >> , то, как было уже показано ранее решение дифференциального уравнения ищется в виде . Физический смысл решения заключается в том, что под действием синусоидальной ЭДС в контуре будут происходить гармонические колебания с частотой внешней ЭДС. Очевидно, что мгновенные значения тока в контуре и напряжения на клеммах генератора сдвинуты по фазе, а это означает, что закон Ома для мгновенных значений тока и напряжения не выполняется.

В силу математической тождественности дифференциальных уравнений вынужденных механических и вынужденных электрических колебаний

мы можем воспользоваться уже готовым результатом, проведя замену механических величин на соответствующие электрические. Тогда

 

 

 

Для амплитуды тока в контуре получаем

 

Амплитуда тока в контуре прямо пропорциональна амплитуде напряжения, то есть для амплитудных значений тока и напряжения выполняется закон Ома.

Величина играет роль сопротивления последовательной -цепи. Такое «сопротивление» принято называть импедансом.

Выше найден сдвиг фаз между зарядом и напряжением , а поскольку колебания тока опережают колебания заряда на , то сдвиг фаз между током и напряжением будет .

Итак, поставленная задача решена. Мы показали, что под действием синусоидальной ЭДС в колебательном контуре происходят гармонические колебания тока, нашли амплитуду тока и сдвиг по фазе между током и напряжением. Для последовательной -цепи можно пользоваться готовыми формулами. Однако, как правило, цепи переменного тока бывают не только последовательными. В этих случаях полученный нами результат не годится. В этих случаях гораздо проще рассчитать цепь графически, а не алгебраически. Покажем, как это делается.

При последовательном соединении сила тока одинакова во всех участках цепи, следовательно, . Если , то колебания напряжения на активной нагрузке совпадают по фазе с колебания ми силы тока .

На емкостной нагрузке колебания напряжения отстают от тока на : .

На индуктивной нагрузке напряжение опережает ток на : .

Мгновенное значение общего напряжения при последовательном соединении равно сумме напряжений на отдельных участках

 

 

Для сложения гармонических функций одинаковой частоты удобно воспользоваться методом векторных диаграмм. Каждое колебание изображается вектором, которому в полярных координатах соответствуют модуль (амплитуда) и полярный угол (фаза).

Изобразим вектор тока горизонтально. Напряжение на активной нагрузке синфазно току, соответственно откладываем вектор параллельно вектору тока. Напряжение опережает ток на , соответственно откладываем вектор перпендикулярно току с опережением по фазе. Напряжение отстает от тока на , откладываем вектор перпендикулярно току с отставанием по фазе.

 

На диаграмме, как правило, опускают индексы «max», чтобы не загромождать рисунок.

Сумма всех трех векторов напряжений даст вектор общего напряжения . Нетрудно видеть, что между током и напряжением существует сдвиг по фазе, это значит, что между мгновенными значениями тока и напряжения пропорциональность отсутствует. Для мгновенных значений тока и напряжения закон Ома не выполняется!

Сдвиг по фазе между напряжением и током

 

 

Амплитуда общего напряжения равна

 

Опять-таки обнаруживаем пропорциональность между амплитудными значениями тока и напряжения, это значит, что для них выполняется закон Ома.

 

8. Резонанс напряжений (резонанс в последовательной -цепи)

Предположим, что при заданной амплитуде напряжения на клеммах генератора мы будем варьировать частоту внешней ЭДС. Очевидно, что амплитуда силы тока будет меняться, ибо индуктивное и емкостное сопротивления зависят от частоты .

 

 

Нетрудно видеть, что амплитуда тока примет максимальное значение при условии или . В этом случае наблюдается резонанс. При последовательном соединении элементов он называется резонансом напряжений. Векторная диаграмма при резонансе выглядит следующим образом

Напряжения на индуктивном и емкостном сопротивлениях равны по модулю и колеблются в противофазе, следовательно, они компенсируют друг друга. Общее напряжение становится равным падению напряжения на активной нагрузке.

Часто параметры контура подбираются таким образом, что >> . Тогда >> . При резонансе напряжений напряжения на отдельных участках цепи (на емкости и индуктивности) могут значительно превосходить напряжение на клеммах генератора.

 

Сдвиг по фазе между током и общим напряжением при резонансе обращается в ноль. При резонансе колебательный контур ведет себя как цепь исключительно с активной нагрузкой.

Частота тока, при которой наблюдается резонанс, может быть найдена следующим образом:

 

Как и следовало ожидать, резонанс наблюдается при совпадении частоты генератора с собственной частотой колебательного контура.

Резонансная кривая выглядит следующим образом

 

 

9. Резонанс токов

Рассмотрим параллельное соединение конденсатора с катушкой. Поскольку реальная катушка обладает активным сопротивлением, эквивалентная электрическая цепь будет выглядеть следующим образом:

 

 

Задача остается прежней – зная приложенное напряжение, рассчитать ток в цепи.

При параллельном соединении напряжения на ветвях, содержащих конденсатор и катушку, одинаковые . Ток в неразветвленной части (его мы и хотим определить) делится на два тока .

Для расчета этой цепи удобнее воспользоваться методом векторных диаграмм.

Начнем с ветви, содержащей индуктивность и активное сопротивление.

Напряжение на активной нагрузке совпадает по фазе с током – на векторной диаграмме вектор сонаправлен вектору .

Напряжение на индуктивной нагрузке опережает ток на - строим вектор перпендикулярно вектору тока с опережением по фазе. Общее напряжение находим по правилу параллелограмма. Оно опережает ток в -ветви на радиан.

Сопротивление -ветви равно . Амплитуда тока в этой ветви может быть найдена по закону Ома , а сдвиг по фазе определим по чертежу .

Разложим ток в -ветви на две составляющих – активную , параллельную вектору напряжения, и , перпендикулярную вектору напряжения:

 

Теперь перейдем к построению векторной диаграммы для всей цепи. Поскольку напряжение на отдельных ветвях одинаково, в основу диаграммы положим вектор общего напряжения , расположив его горизонтально.

 

Ток в ветви, содержащей емкость, найдем по закону Ома . Этот ток опережает напряжение по фазе на и колеблется в противофазе с . Ток в неразветвленной части цепи может быть найден по теореме Пифагора:

 

Нетрудно видеть, что при выполнении условия ток в неразветвленной части цепи принимает минимальное значение, равное . При этом токи в ветвях и могут оказаться намного больше тока в неразветвленной части цепи, при этом они колеблются практически в противофазе. В этом случае мы имеем дело с так называемым резонансом токов. Векторная диаграмма для резонанса токов выглядит следующим образом

 

 

При резонансе токов цепь ведет себя так, как будто в ней содержится только активная нагрузка. Аналогичная ситуация наблюдалась и при резонансе напряжений.

Найдем резонансную частоту

 

Тогда резонансная частота равна . Как правило, активное сопротивление катушки много меньше ее индуктивного сопротивления. В этом случае

 

 

т.е. резонанс токов наблюдается при совпадении частоты внешней ЭДС с собственной частотой колебательного контура.

Резонанс токов широко используется в радиотехнике, например, в приемном колебательном контуре антенны, в автогенераторе. В электротехнике резонанс токов используется для повышения коэффициента мощности .