Изображение двух монохроматических точечных источников света
Пусть S1 и S2 очень маленькие отверстия в непрозрачном экране. Экран освещается монохроматическим, некогерентным, однородным источником. Тогда можно считать, что эти отверстия практически представляют два одинаковых точечных источника (рис. 8.6). Рис. 8.6. Распределения интенсивности и амплитуды поля в зависимости от соотношения фаз волн Первый случай: на экран с отверстием падает свет лишь от элемента dS0 с центром в точке М. Волны дифрагировавшие на отверстиях S1 и S2 имеют разность хода D=MS1 - MS2 и соответственно этому разность фаз φ = 2πΔ/λ. Точечные отверстия, освещаемые элементом источника dS0 можно рассматривать как когерентные. Это следует из теоремы Ван Циттерта- Цернике. При стремлении размера источника к нулю, интервал корреляции стремится к бесконечности. Чтобы найти вид суммарной дифракционной картины в плоскости π нужно сложить амплитуды световых колебаний, учитывая их разность фаз. Рассмотрим два случая взаимного расположения источника и отверстий с учетом того, что волны приходят в плоскость π в фазе и в противофазе. Таким образом, видим, что результат существенным образом зависит от соотношения фаз суммируемых волн. Второй случай: два отверстия S1 и S2 освещаются одновременно двумя элементами поверхности источника В этом случае для получения результирующего распределения нужно сложить интенсивности, поскольку разные элементы поверхности источника не являются когерентными между собой. Третий случай: на экран с отверстиями падает излучение от всей поверхности источника S0. Если разбить поверхность S на множество элементов dS и повторить рассуждения, то распределение интенсивности в плоскости π' будет иметь такой же вид, как и при суммировании интенсивностей для двух дифракционных изображений отверстий S1 и S2. Выводы:
|
