УСТОЙЧИВОСТЬ ПЛАСТИНОК

УСТОЙЧИВОСТЬ ПЛАСТИНОК

 

 

Составитель проф. Радченко А.И.

 

 

 

 

Киев 2009

 

 

 

Пластинка является наиболее характерным элементом конструкции самолёта и двигателя. С ней обычно отождествляют элемент обшивки крыла, фюзеляжа, оперения летательного аппарата, стенку лонжерона, нервюры, шпангоута.

Основной особенностью пластинки является её способность воспринима-ть только распределённую нагрузку, действующую главным об­разом в её плоскости, (рис. 11.1)

Обычная пластинка при дейст­вии распределенной поперечной нагрузки работает как широкополая; балка сплошного поперечного сечения, но при этом наблюдаются две особенности:

- при изгибе из-за стеснения поперечных деформаций пластинка оказывается несколько более жест­кой, чем узкая балка той же площади

цилиндрическая жёсткость - выше обычной ;

Рис. 11.1. Нагружение пластины - граничные условия для пластинки более разнообразны, так как включают опирание продольных кромок (рис. 11.2), свободных у балки.

Распределённую попе-речную нагрузку пластинка воспринимает плохо и в этом отношении не является рациональным элементом, по­скольку работает на изгиб. По этой причине пластинке присущи все недостатки балки сплошного попереч-ного сечения. Обычно применяют пластинки, под-креплённые рёбрами жёсткости (стрингерами, Рис. 10.2. Схемы опирания пластины нервюра­ми) - панели.

Значительно лучше пластинка работает на восприятие нагрузок, прило-женных в её плоскости (растяжение, сжатие, сдвиг).

При растяжении пластинки разрушаются при достижении в материа­ле напряжений уровня σ_b (предел прочности при растяжении).

При сжатии и сдвиге пластинки разрушаются из-за потери устой­чивости. Нагрузки инапряжения, действующие в момент потери устойчивости, принято называть критическими.

Рассчитать величину указанных напряжений можно с использовани­ем дифференциального уравнения продольно-поперечного изгиба.

 

11.1. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ПОПЕРЕЧНОГО
ИЗГИБА ПЛАСТИНЫ.

При условии выполнения для материала закона Гука уравнение имеет вид:

(11.1)

 

где: W, D- прогиб и цилиндрическая жесткость пластинки;

D - распределённая по площади поперечная нагрузка;

N _x - распределённые по ширине пластинки погонные усилия;

n_y - распределённые по длине пластинки погонные усилия;

q- погонные касательные усилия.

Решение дифференциального уравнения (11.1) заключается в нахож­дении такой функции W(x,y), которая в каждой точке, взятой внутри пластинки, обращает данное уравнение в верное равенство, ана контуре удовлетворяет ещё и граничным условиям (11.2).

Рассмотрим решение дифференциального уравнения (11.1) в упрощён­ном виде при действии распределённой сжимающей нагрузки только в
направлении оси X (рис. 11.3). Граничные условия - шарнирное опирание по
4-м кромкам (рис. 11.2, в).

(11.2)

Рис.11.3 Нагружение и опирание сжатой пластинки

Применим метод подбора решения. Можно проверить, чтопо край­ней мере граничным условиям (1.2в) удовлетворяет функция:

(11.3)

 

где m и п - целые числа I, 2 …

f - некоторый коэффициент.

Эта же функция похожим образом описывает и форму поверхности пластинки после потери устойчивости.

Будем поэтому считать (11.3) приближённым решением (11.1). Нас будет интересовать вопрос, при каких значениях нагрузки начальная форма плоского равновесия перестаёт быть устойчивой (w¹ 0)

Для этого в дифференциальное уравнение (11.1) подставим (11.3).

Подготовим значения производных для подстановки.

 

Результаты подстановки после сокращения на общий множитель

После очевидных преобразований имеем:

и

 

Обычно n = 1 (вдоль оси y образуется только одна полуволна), поэтому

.

Учитывая, что

имеем

.

 

Величина

,

 

а величина обозначается как k _s.

 

Окончательно (11.5)

График функции К σ; = f(а/b)для различных форм потери устой­чивости при шарнирном опирании по 4кромкам приведен на рис.1.4.

Рис. 11.4. График функции Кσ = f(а/b)

Реализуется всегда наименьшее значение критических напряжений, отсюда всегда можно определить заранее, по какой форме пластинка потеряет устойчивость, если её размеры известны.

При пользовании формулой (11.5) следует учитывать, что небез­различно, как ориентирована пластинка в системе координат X, У. Размер "а" следует брать внаправлении действующей сжимающей на­грузки (Рис.11. 4).

В случае других форм опира-ния следует пользоваться специаль-ными таблицами и графиками, в частности, графиком, приведенным на рис. 11.5.

11.2. КРИТИЧЕСКИЕ
НАПРЯ ЖЕНИЯ СДВИГА

Аналогично тому, как было получено выражение для критичес-ких напряжений сжатия, можно получить выражения для критических напряжений сдвига.

Для этого в уравнении(11.1) следует справа удер­жать только член , остальные принять равными 0.

 

 

Рис. 11.5. График функции Кσ = f(а/b) для