В магнитном поле.
Частицы покидают плазму, и далее мы их ускоряем.
Возьмем два магнита.
Частица обладает массой М, скоростью V и зарядом Ze. В магнитном поле разворачивается на 180º. Детектор регистрирует заряд пришедшей частицы.
Детектор называется цилиндром Фарадея. Его длина больше его диаметра.
При отражении часть заряда будет передаваться детектору. При многократном отражении детектор со 100% точностью зарегистрирует заряд.
Поставим на вход и выход диафрагмы, для того чтобы выделить узкий пучок.
На каждом детекторе будем получать Если использовать стационарные частицы, т.е. непрерывно налетающие частицы, то для изменения R будем менять поле Н. Будем проводить исследование импульса приведенного к единице массы.
Рассмотрим импульсную плазму.
t имп << t прол., где t прол – время пролета промежутка l.
Тогда зарегистрируем следующую осциллограмму
Т.о. в данном случае мы разделили частицы по скоростям. Тогда анализируем
Вернемся к рассмотрению движения заряженных частиц в магнитном поле. Электрон движется по окружности. Ток – изменение заряда в единицу времени. Электрон, движущийся по окружности в магнитном поле можно рассмотреть как кольцевой ток
Рассмотрим рамку с током Эта рака в перпендикулярном магнитном поле Н начинает вращаться. Она характеризуется магнитным моментом
Для электрона, движущегося по окружности.
Если в эти формулы подставить
Эта величина есть адиабатический инвариант.
|
Длительность плазменного импульса (время существования плазмы) мало.
и 
, то получим магнитный момент равный кинетической энергии, деленной на магнитное поле
