6.31. 0,8π. 6.32. 0,5λ. 6.33. Для уменьшения коэффициента отражения необходимо, чтобы лучи, отраженные от внешней и внутренней поверхности пленки, нанесенной на оптическое стекло, в результате интерференции гасили друг друга. Гашение будет иметь место при условии 
, где k = 0, 1, 2,... Отсюда 
. Это условие не может быть выполнено для всех длин волн. Обычно h подбирается таким образом, чтобы гасилась средняя часть спектра. 6.34. 8·10-5 м. 6.35. 
; накладываются четвертый и седьмой максимумы первой волны соответственно с седьмым и двенадцатым второй. Имеется наложение и других, но из-за слабой интенсивности их не видно. 6.36. 1500; 409,6 нм. 6.37. 393 нм. 6.38. 0,046. 6.39.» 52 раза. 6.40. В обычном микроскопе от объекта в объектив микроскопа поступает сравнительно узкий пучок лучей из-за полного внутреннего отражения на границе покровное стекло — воздух. В иммерсионной системе лучи между объективом и объектом почти не будут преломляться, поэтому в объектив попадает гораздо более широкий пучок света и яркость изображения значительно возрастает. Кроме того, с помощью иммерсионной среды с n = 1,5 числовая апертура 
может быть доведена до 1,4. Все это уменьшает предел разрешения микроскопа. 6.41.» 1,4. 6.42.» 0,2 мкм. 6.43. Лучи, длина волны которых 694,3 нм, в меньшей мере поглощаются оптическими средами и тканями глаза, лежащими перед облучаемой частью сетчатки. Вследствие этого 80 % энергии лазерного луча попадает на глазное дно и поглощается им (соответственно при длине волны 1060 нм – меньше 40 %). 6.44. Темные участки являются анизотропными и обладают свойством двойного лучепреломления, более светлые участки являются изотропными и не обладают таким свойством. 6.45.» 30°. 6.46. В первом случае получается плоскополяризованная волна с ориентацией плоскости колебаний результирующего вектора 
от 0 до π/2. Во втором случае суммарный вектор вращается вдоль луча, сохраняя свое значение при 
или меняя его при 
. Если между векторами разность фаз равна нечетному числу π/2, то результирующий луч поляризуется по кругу при или по эллипсу при . 6.47. 377,59 нм; 375,4 нм; 1,8·10-6 м; 1,62·10-5 м. 6.48. Одинаковая яркость двух частей поля зрения получается, когда плоскость поляризации анализатора располагается перпендикулярно или параллельно биссектрисе угла β. 6.49. Уменьшится в 3 раза. 6.50. 21,7° мм-1. 6.51. Не будет. 6.52.» 1,5 дм. 6.53. Раствор не будет изотоническим, так как его концентрация 10 г на 100 см3 раствора. 6.54.» 0,06 г/см3. 6.55. Вынужденные колебания в рассеивающей частице происходят с частотой ν, равной колебаниям в падающей волне. Поэтому частота рассеянного света совпадает с частотой света в первичном пучке. На основании электромагнитной теории света амплитуда волны, излучаемой электрическим диполем, пропорциональна квадрату частоты его колебаний. Интенсивность света, измеряемая плотностью потока энергии, пропорциональна квадрату амплитуды. Отсюда следует, что I ~ ν4 ~ λ-4. 6.56. 
, где Δω – угол, под которым виден от источника зрачок глаза; 
, где r – расстояние от глаза до источника. Тогда 
лм. 6.57. 6,25·10-2 кд. 6.58. 1,41 м. 6.59.» 110 лк. 6.60. Не будет, так как 
. 6.61. 28 лк. 6.62. В 16 раз. 6.63.» 60 Вт. 6.64. 150 лк. 6.65. В 3080 раз. 6.66. 2 м. 6.67. 2,5 лк. 6.68. Яркость дуги будет равна 1,5·108 кд/м2, значит, смотреть на пламя дуги нельзя. 6.69. Тела обладают разными коэффициентами отражения (рассеяния), поэтому при одинаковой освещенности светимость их поверхностей будет различной. 6.70. Так как чувствительность глаза к свету разных длин волн весьма различна, то световой поток по зрительному ощущению и по величине будет существенно различаться. 6.71. 555 нм. 6.72.» 6,7 раза. 6.73. 0,0029 Вт;» 0,0021 Вт. 6.74.»» 3·10-3 Дж. 6.75. 77; 664 лм/Вт. 6.76. 54 – 146. 6.77. 2·10-5 Вт. 6.78.» 24.
