Сферический ламбертовский излучатель.

По определению у ламбертовского излучателя яркость постоянна и не зависит от направления (то есть не зависит от положения точки на поверхности и от угла наблюдения) (см.рис 17.2).

Рис. 17.2 Сферический ламбертовский излучатель

В случае плоского ламбертова излучателя каждая точка поверхности dS имеет яркость , , есть сила света, тогда L = d I /d S = const. В этом случае сила света от него постоянна во всех направлениях: I = I ₀ = const.

Плоский ламбертовский излучатель.

По определению у ламбертовского излучателя яркость постоянна и не зависит от направления (то есть не зависит от положения точки на поверхности и от угла наблюдения). В случае плоского ламбертова излучателя каждая точка поверхности dS имеет яркость , , есть сила света, тогда . А если яркость одинакова, то яркость в перпендикулярном направление равна яркости в направление, составляющем угол φ с нормалью к поверхности d S (см. рис. 17.3).

Рис. 17.3 Излучение плоского ламбертовского излучателя.

То есть: или dI_φ = dI ₀ cosφ;. Это и есть з акон Ламберта (закон косинусов):плоская поверхность, имеющая одинаковую яркость по всем направлениям, излучает свет, сила которого изменяется по закону косинуса: I=I ₀ cosφ;, где I ₀ – сила свет в направлении нормали к поверхности, φ – угол между рассматриваемым направлением и нормалью.

По-другому можно сказать, что площадь dS * под которой видна излучающая поверхность dS есть: dS* = Scosφ; (рис. 17.4)

Рис. 17.4 Зависимость между силой света и углом наблюдения.