Сферический ламбертовский излучатель.
По определению у ламбертовского излучателя яркость постоянна и не зависит от направления (то есть не зависит от положения точки на поверхности и от угла наблюдения) (см.рис 17.2).
Рис. 17.2 Сферический ламбертовский излучатель
В случае плоского ламбертова излучателя каждая точка поверхности dS имеет яркость Плоский ламбертовский излучатель. По определению у ламбертовского излучателя яркость постоянна и не зависит от направления (то есть не зависит от положения точки на поверхности и от угла наблюдения). В случае плоского ламбертова излучателя каждая точка поверхности dS имеет яркость Рис. 17.3 Излучение плоского ламбертовского излучателя. То есть: По-другому можно сказать, что площадь dS * под которой видна излучающая поверхность dS есть: dS* = Scosφ; (рис. 17.4) Рис. 17.4 Зависимость между силой света и углом наблюдения.
|
, 
, есть сила света, тогда L = d I /d S = const. В этом случае сила света от него постоянна во всех направлениях: I = I 0 = const.
. А если яркость одинакова, то яркость в перпендикулярном направление равна яркости в направление, составляющем угол φ с нормалью к поверхности d S (см. рис. 17.3).
или dIφ = dI 0 cosφ;. Это и есть з акон Ламберта (закон косинусов):плоская поверхность, имеющая одинаковую яркость по всем направлениям, излучает свет, сила которого изменяется по закону косинуса: I=I 0 cosφ;, где I 0 – сила свет в направлении нормали к поверхности, φ – угол между рассматриваемым направлением и нормалью.
