Магнитное поле движущегося зарядаИспользуя принцип суперпозиции, решим теперь задачу в некотором смысле обратную тем, которые мы решали до сих пор. В законе Био-Савара-Лапласа речь идёт о магнитном поле, создаваемом элементом тока . Но ведь ток — это направленное движение электрических зарядов, поэтому можно предположить, что поле элемента тока возникает как результат наложения полей, создаваемых каждым движущимся носителем заряда q 1 (рис. 8.10.). Рис. 8.10. Тогда поле отдельного заряда можно вычислить, разделив индукцию поля элемента тока на число носителей dN, движущихся на участке проводника dl: = . Итак, запишем еще раз закон Био-Савара-Лапласа: . Здесь I = iS, где плотность тока i = q 1× n × Vn. Поле элемента тока перепишем ещё раз в таком виде: . Векторы и совпадают по направлению, это позволяет последнее уравнение записать так: . Здесь dN = n × Sdl — число носителей заряда на участке dl проводника. Искомое поле отдельного движущегося заряда: . Магнитное поле движущегося заряда перпендикулярно плоскости, содержащей векторы и . В рассмотренной задаче вектор индукции направлен на нас, нормально к плоскости рисунка (рис. 8.11.). Рис. 8.11. В заключение отметим, что полученный результат многократно проверен экспериментально и подтверждён для всех случаев, когда Vn << с. Здесь Vn — скорость направленного движения носителей заряда; с — скорость света. Лекция 9 «Основы магнитостатики» План лекции 1. Краткий обзор предыдущей лекции 2. Сила Лоренца 3. Теорема Гаусса и теорема о циркуляции магнитного поля. Система уравнений Максвелла электро- и магнитостатики. 4. Примеры расчёта магнитных полей. 4.1. Поле прямолинейного тока. 4.2. Поле бесконечного соленоида. 4.3. Поле тороида.
|