Взаимодействие ионизирующего излучения с веществом

Заряженные частицы и γ-фотоны, распространяясь в веществе, взаимодействуют с электронами и ядрами, в результате чего изменяется состояние как вещества, так и частиц.

Основным механизмом потерь энергии заряженной частицы (α и β) при прохождении через вещество является ионизационное торможение. При этом ее кинетическая энергия расходуется на ионизацию атомов среды.

Взаимодействие частицы с веществом количественно оценивают линейной плотностью ионизации, линейной тормозной способностью вещества и средним линейным пробегом частицы.

Под линейной плотностью ионизации i понимают отношение числа ионов одного знака dn, образованных заряженной ионизирующей частицей на элементарном пути dl, к этому пути: i = dn/dl.

Линейной тормозной способностью вещества S называют отношение энергии dE, теряемой заряженной частицей при прохождении элементарного пути dl в веществе, к длине этого пути: S = dE/dl.

Средним линейным пробегом заряженной ионизирующей частицы R является среднее значение расстояния между началом и концом пробега заряженной частицы в данном веществе.

Ионизация и возбуждение являются первичными процессами. Вторичными процессами могут быть увеличение скорости молекулярно-теплового движения частиц вещества, характеристическое рентгеновское излучение, радиолюминесценция, химические процессы.

Взаимодействие α-частиц с ядрами – значительн6о более редкий процесс, чем ионизация. При этом возможны ядерные реакции, а также рассеивание α-частиц.

β-излучение, так же как и α-излучение, вызывает ионизацию вещества. Кроме ионизации β-частицы могут вызвать и другие процессы. Так, например, при торможении электронов возникает тормозное рентгеновское излучение. β-частицы рассеиваются на электронах вещества, и их пути сильно искривляются в нем. Если электрон движется в среде со скоростью, превышающей фазовую скорость распространения света в этой среде, то возникает характерное черенковское излучение. Излучение Черенкова-Вавилова – свечение, вызываемое в прозрачной среде заряженной частицей, которая движется со скоростью, превышающей фазовую скорость распространения света в этой среде.

При попадании β⁺-частицы (позитрона) в вещество с большой вероятностью происходит такое взаимодействие ее с электроном, в результате которого пара электрон-позитрон превращается в два γ-фотона. Этот процесс называют аннигиляцией.

При попадании γ-излучения в вещество наряду с процессами, характерными для рентгеновского излучения, возникают и такия явления, которые неспецифичны для взаимодействия рентгеновского излучения с веществом. К этим процесса следует отнести образование пары электрон-позитрон, происходящее при энергии γ-фотона, не меньше суммарной энергии покоя электрона и позитрона, и фотоядерные реакции, которые возникают при взаимодействии γ-фотонов больших энергий с атомными ядерами. Для возникновения фотоядерной реакции необходимо, чтобы энергия γ-фотонов была не меньше энергии связи, приходящейся на нуклон.

В результате различных процессов под действием γ-излучения образуются заряженные частицы, следовательно, γ-излучение также является ионизирующим.