При усилении импульсных сигналов (разд. 1.2) необходимо контролировать форму сигнала. Любое несовпадение форм входного и выходного сигналов следует рассматривать как искажения. Из интеграла Дюамеля (2.11) следует связь между ПХ и искажениями формы усиливаемого сигнала. Если ПХ идеальна, т.е. изменяется по закону единичной функции (2.10), то формы входного воздействия a(t) и реакции цепи b(t) будут совпадать (2.11). Поэтому количественная оценка ПИ основана на сравнении реальной и идеальной ПХ. Отличие этих характеристик обусловлено наличием в схеме реактивных элементов (емкостей и индуктивностей). Различают ПИ в области малых и больших времен. Для удобства их определения используют нормированные ПХ двух видов: в области больших и малых времен (рис. 2. 9). 
К ПИ в области малых времен (т.е. к искажениям фронта ПХ) относят время установления ty и относительный выброс d (рис.2.9,а). Время установление – это время, в течение которого нормированная ПХ изменяет свое значение от уровня 0,1 до уровня 0,9. Выброс d – максимальное превышение выходным сигналом своего установившегося значения d = (hнор.макс – 1) 100 %.
В области больших времен ПИ оцениваются неравномерностью вершины прямоугольного импульса (спадом) Δ за определенный промежуток времени, равный длительности входного импульса tИ. Из рис.2.9, б следует, что Δ = (1 – hнор.макс(tИ))100 %. В высококачественных усилителях d ≤ 10 %, Δ ≤ 10 % и tУ ≤ (0.1...0.3) tИ. Так как обычно tИ >> tУ, то для изображения фронта и плоской части ПХ приходится использовать два отдельных графика с масштабами времени, отличающимися на несколько порядков. Если ПХ отдельных каскадов n-каскадного усилителя носят монотонный характер, то общее время установления усилителя tУN равно
При d
m ≠ 0 (колебательный переходной процесс) время установления t
yN будет несколько меньше, чем вычисленное по формуле (2.13). Если спад плоской вершины отдельных каскадов многокаскадной схемы Δ
m < 10 %, то для n - каскадного усилителя
