Полупроводники

 

Полупроводники - неметаллические твердые материалы, проводимость которых сильно увеличивается с повышением температуры.

Электронная структура полупроводников изучена лучше, чем у металлов. Для объяснения каталитических свойств полупроводников хорошо применима зонная модель, рассмотренная выше.

Чаще всего полупроводники образуют ионные кристаллические решетки. В идеальных кристаллах это приводит к тому, что в электронной структуре образуются две энергетические зоны: валентная зона, в которой все уровни заняты спаренными электронами с низкой энергией и зона проводимости, образованная незанятыми разрешенными уровнями и лежащая гораздо выше по энергии. Электроны, принадлежащие валентной зоне не обладают проводимостью. Таким образом в идеальном состоянии в полупроводниках нет подвижных электронов, способных проводить электрический ток.

Например (Рис. 5.40) в идеальном кристалле ZnO, валентная зона образуется 3d-электронами иона Zn²⁺ (3d¹⁰4s⁰) и 2p-электронами иона О^2- (2s²2p⁶), а зона проводимости образуется не занятыми 4s-уровнями иона Zn²⁺ .

Согласно зонной модели в полупроводниках валентная зона и зона проводимости не перекрываются и отделены друг от друга запрещенной зоной, ширина которой зависит от природы полупроводника и определяет его электронные свойства.

Проводимость полупроводников объясняется либо наличием дефектов в кристаллической решетке, либо переходом электронов в возбужденное состояния в результате какого-либо энергетического воздействия (тепло, свет).

Различают полупроводники i-, n- и p-типа. Полупроводники i-типа имеют узкую запрещенную зону, и электроны с высшего занятого уровня в валентной зоне способны переходить а зону проводимостив результате действия тепловой или световой энергии, в результате чего у материала появляется проводимость. Полупроводники i-типа не играют заметной роли в гетерогенном катализе.

 

Рис. 5.40. Зонная схема идеального кристалла ZnO.

Гораздо более важны для катализа полупроводники n- и p-типа, проводимость которых вызывается дефектами решетки. Ниже рассмотрена природа возникновения n- и p-проводимости с точки зрения зонной модели.

С химической точки зрения различают два типа дефектных кристаллов:

- Нестехиометрические (с избытком одного из компонентов);

- Примесные (содержащие химическую примесь).

 

Всякое локальное нарушение периодической структуры решетки приводит к появлению в зонной схеме дискретных (локальных) электронных уровней. Эти локальные уровни располагаются (по энергии) в запрещенной зоне. Положением локальных уровней определяется уровень Ферми и тип проводимости полупроводника.

Если локальные уровни заполнены электронами и находятся близко к зоне проводимости (высокий уровень Ферми, низкая работа выхода), то при повышении температуры электроны с этих уровней могут возбуждаться на уровни зоны проводимости (Рис. 5.41, б). В результате появляется электронная проводимость (n-проводимость), которая растет с ростом концентрации дефектов решетки и температуры. Такие полупроводники относятся к n-типу.

Если, наоборот, локальные уровни не заняты и находятся близко к валентной зоне (низкий уровень Ферми, высокая работа выхода), то возбужденные электроны из валентной зоны могут перемещаться на локальные уровни (Рис. 5.42, б). В результате этого в валентной зоне образуются "дырки" и у материала появляется дырочная проводимость (р-проводимость). Такие полупроводники относятся к р-типу.

 

Нестехиометрические полупроводники n-типа.

Рассмотрим нестехиометрический полупроводник n-типа на примере Zn_(1+х)O. Индекс (1+х) при атоме цинка обозначает избыток атомов цинка по отношению к стехиометрии идеального кристалла.

 

 

А б

Рис. 5.41. Строение и зонная схема полупроводника n-типа на примере нестехиометрического оксида Zn_(1+х)O.

а) Структура Zn_(1+х)O с избыточными атомами цинка в междоузлиях.

б) Зонная схема для Zn_(1+х)O, объясняющая появление n-проводимости. Еi - энергия возбуждения.

 

 

Причина появления избытка атомов цинка заключается в том, что ZnО склонен относительно легко частично терять кислород кристаллической решетки по реакциям:

 

2Zn²⁺ + О^2- à [2Zn²⁺ + 0.5O₂ + 2e^-] à 2 [Zn⁺] + 0.5O₂ (5.36)

2Zn²⁺ + 2О^2- à [2Zn²⁺ + O₂ + 4e^-] à 2 [Zn⁰] + O₂ (5.37)

 

При этом образуются избыточные центры Zn⁺ и Zn⁰, которые занимают места в междоузлиях решетки и являются донорами электронов, т.е. образуют локальные донорные уровни согласно зонной схемы (Рис. 5.41). Соответственно, Zn_(1+х)O является полупроводником n-типа. Восстановление Zn²⁺ по уравнениям (5.36)-(5.37) может происходить либо под действием температуры, либо под действием восстановительной среды (Н₂, СО, углеводороды и т.п.)

Очевидно, что при хемосорбции О₂ на оксиде цинка проводимость последнего падает, так как кислород - акцептор электронов - образует анион О^2-, отнимая электроны у атомов Zn⁺ и Zn⁰, т.е. электроны с локальных донорных уровней, обеспечивающих проводимость (фактически, процесс обратный уравнениям (5.36)-(5.37)):

 

Zn⁰ + О₂ à Zn²⁺ + О₂^2- (5.38)

 

При хемосорбции Н₂ на оксиде цинка проводимость увеличивается, так как водород - донор электронов. Хемосорбируясь, водород образует поверхностные гидроксильные группы:

 

Zn²⁺ + О^2- + 0,5Н₂ à Zn⁺ + ОН^- (5.39)

либо молекулы воды:

 

Zn²⁺ + О^2- + Н₂ à Zn⁰ + Н₂О (5.40)

 

При этом образуются Zn⁺ и Zn⁰, и число электронов на локальных донорных уровнях возрастает.

Как следует из рассмотреной зонной схемы, полупроводниками n-типа, как правило, являются оксиды металлов в единственной или высшей своей степени окисления (например, ZnO, TiO₂, V₂O₅, MoO₃, Fe₂O₃).

 

Нестехиометрические полупроводники р-типа.

Рассмотрим нестехиометрический полупроводник р-типа на примере Ni_(1-х)O. Индекс (1-х) у никеля обозначает недостаток ионов никеля по отношению к стехиометрии идеального кристалла NiO. Или, иными словами, избыток ионов кислорода.

Избыточный кислород попадает в решетку оксида никеля вследствии способности Ni²⁺ к окислению до Ni³⁺:

 

2Ni²⁺ + 0,5О₂ à 2Ni³⁺ + О^2- (5.41)

 

Избыточный положительный заряд на Ni³⁺ приводит к появлению локального акцепторного (не занятого электронами) уровня, и, соответственно, к дырочной проводимости (Рис. 5.42, б).

 

А б

Рис. 5.42. Строение и зонная схема полупроводника р-типа на примере нестехиометрического оксида Ni_(1-х)O.

а) Структура Ni_(1-х)O с катионными вакансиями.

б) Зонная схема для Ni_(1-х)O, объясняющая появление р-проводимости. Еi - энергия возбуждения

 

 

Образующиеся по реакции (5.40) катионы Ni³⁺ остаются в узлах кристаллической решетки, новые катионы О^2- встраиваются в решетку, и, таким образом появляется катионная вакансия в кристаллической решетке оксида никеля (Рис. 5.42, а).

Из рассмотренного примера становится очевидным, что полупроводниками р-типа, как правило, являются оксиды металлов в низшей степени окисления, способные окисляться до более высокой степени (например, Ni²⁺ à Ni³⁺; Co²⁺ à Co³⁺; Cu⁺ à Co²⁺).