Напряженность магнитного поля.

Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в вакууме () допускает обобщение на магнитное поле в веществе в виде: , где I_макро и I_микро – алгебраическая сумма макро и микро токов через поверхность S ограниченных контуром L. Покажем теперь, что I_микро связан с намагниченностью j:

Т.е. сумма микро токов через поверхность S ограниченных контуром L равна циркуляции вектора намагниченности j. Рассмотрим прямой круговой намагниченный цилиндр длинной dl и площадью поперечного сечения S. Молекулярные токи внутри цилиндра текут в противоположные стороны и поэтому взаимноскомпенсированы. Нескомпенсированы только те токи, которые выходят на поверхность цилиндра и ни складываются в поверхностный ток

С другой стороны полный магнитный момент цилиндра по опр намагниченности равен: ,

Так как и направлены в одну сторону, то dI_микро=jdl. Вклад в циркуляцию намагниченность дадут только те токи, которые нанизаны как бусы на нитку. Тогда окончательно можно написать:

С учетом последнего соотношения теорема о циркуляции вектора магнитной индукции принимает вид: ,

, - теорема о циркуляции магнитного поля

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль произвольного замкнутого конура равна результирующему макро току через поверхность ограниченного этим контуром. Для изотропных магнетиков связь намагниченности j и напряженности Н магнитного поля. Т.е. χ—безразмерная величина – магнитная восприимчивость среды или вещества. Подставим в выражении для : , , ,

Если среда не изотропная, то μ становиться тензором:

В электричестве векторы описывают поле:

- является истинным, он порождается и связанный поляризованными зарядами.

- вспомогательный вектор

В магнетизме:

- истинный – порождается микро и макро токами

- только макроскопическими токами

Природа вектора и и и одинаковы.