Сила Лоренца

Сила Ампера действует на проводник с током, но токи направленное упорядоченное движение зарядов. Тогда сила Ампера должна действовать и на отдельные движущиеся заряды. Найдем исходя из силы Ампера выражение для силы действующей на заряд q движущейся со скоростью со стороны магнитного поля с индукцией - сила Лоренца.

B dl Рассмотрим проводник длиной dl и площадью поперечного сечения S в

S магнитном поле с индукцией. Пусть ток в проводнике – I. Заряд q

со скор , а -концентрация зарядов. На проводник с током q действ сила Ампера: . Покажем, что эл тока Idl будет э I эквивалентен: qdn , Id =qdn , где q – заряд; dn – число зарядов; υ – скорость их движения. Действительно сила постоянного тока I=jS, где S – площадь поперечного сечения; j – плотность тока. Умножим на d , тогда Id =jSd = Sdl => Id = dV, а =qn₀ dV, где n₀dV=dn – число зарядов, тогда Id =qdn подставим это выражение в формулу для силы Ампера, тогда получим – сила действующая на рассмотриваемый проводник в котором число зарядов dn, тогда сила действующая на один заряд: – сила Лоренца, знак q учитывается. Абсолютны знак силы Лоренца определяется согласно правилу векторного произведения: сила F_л перпендикулярна площади, в

К которой лежит и В. Направление определяется правилом правого

В и нта. Если вращать рукоятку правого винта от первого вектора υ ко

α второму вектору В на кратчайший угол α, то поступательное движение

винта укажет направление силы Лоренца при положительном заряде: . Выражение для силы Лоренца зависит от выбора системы отсчета: если заряд движется со скоростью в эл-ском поле с индукцией, то на заряд будет действовать сила . Виды траектории зар под действ силы Лоренца: 1. прямая линия ; 2. окружность ; 3. цилиндрическая спираль (нарезка винта) .

Магнитное взаимод проводника с током и действ магн поля на движ-ся зар предст собой чисто релитивиский эффект. В сист Гаусса выраж для силы: , - в сист Гаусса действ магн поля оч мало (много меньш эл-ского).