Расчет интерференциальной картины двух источников
Раньше световую волну заставляли интерф-ть саму с собой за счет деления фронта волны. Опыт Юнга Зеркала Френеля Бипризма Френеля
Расчет интерференционной картины двух щелей: s1 M S1 s2 N х S12=L2+(x-d/2)2 S22-S12=2xd S22-S12=(S2-S1)(S2-S1) d дельта S O S2 L (экран) K xm=
Интерференция света в тонких пленках
Δl=n(АС+СВ)- nвозд(ДВ+λ/2)? nвозд=1,0003 Здесь учтено, что при отражении луча 2 от оптически более плотной среды луч меняет фазу на противоположную и теряет 0,5 длины волны. => Δl=2ndcosr-λ/2; Min в отраженном свете:
 , к=1,2,3… (мах). Р Радиусы темных колец:  . Явление интерференции приме- н няется для точных измерений λзел=0,5мм/1000.
|
, D<<L из MS2N и MS1K: 
22=L2+(x+d/2)2,
. Max, если 
, т =1,2,3… 
xm+1-xm 
Из воздуха на пленку с n и d падает ll-й монохрамотический пучок света с длиной λ под углом I с нормалью пленки. На фронте АД оба луча имеют одинаковую фазу оптического хода:
; 
; 
, где m=0,±1 …. Имеем мax,если 
, где m= 0,±1…. В проходящем свете не теряется половина длины волны, и потому условия мах и мин обращаются и мен местами. При измен длины волны, угла падения, толщины плёнки услов мах и мин меняются, поэт при падении бел света наблюд радужная окраска. Если толщина плёнки мен непрерывно, наблюд клин, на пов-ти наблюд полосы равной толщины – кольца Ньютона.
