Искусственная оптическая анизотропия. Вращение плоскости поляризации.

Двойное преломление имеет место в естественных анизотропных средах. Существует искусственное получение оптической анизотропии, т.е. сообщение оптической анизотропии естественно изотропным вещ-ам. Оптически изотропные вещ-ва становятся оптически анизотропными под действием: а) одностороннего сжатия или растяжения;б)электрического поля;в)магнитного поля. Мерой возникающей оптической анизотропии служит разность показателя преломления обыкновенного и необыкновенного лучей в направлении перпендик. Оптической оси:

(в случае деформации);

(электрическое поле);

(магнитное поле);

– постоянные характеризующие вещ-во, – собственные напряжения полей.

– разность хода.

– разность фаз.

Некоторые вещ-ва, могут вращать плоскость поляризации (оптически активные вещ-ва): водный раствор сахара, кварц, скипидар.

– угол поворота плоскости для чистых вещ-в (оптически не активных).

- угол поворота для оптически активных вещ-в.

d – расстояние пройденное светом.

- удельное вращение.

С – массовая концентрация вещ-ва.

30. Теплово́е излуче́ние. Спектральные характеристики теплового излучения

1.Теплово́е излуче́ние — электромагнитное излучение с непрерывным спектром, испускаемое нагретыми телами за счёт их тепловой энергии.Примером теплового излучения является свет от лампы накаливания.Испускаемый источником свет уносит с собой энергию. Существует много различных механизмов подвода энергии к источнику света. В тех случаях, когда необходимая энергия сообщается нагреванием, т. е. подводом тепла, излучение называется тепловым или температурным

2. Характеристики теплового излучения. Для описания спектрального состава теплового излучения рассмотрим энергию, излучаемую единицей поверхности нагретого тела в единицу времени в узком диапазоне частот от до . Этот поток лучистой энергии , испускаемый с единицы поверхности тела по всем направлениям, пропорционален ширине спектрального диапазона, то есть . Энергию , приходящуюся на единичный диапазон частот,называют спектральнойиспускательной способностью тела или спектральной плотностью энергетической светимости. Опыт показывает, что для каждого тела испускательная способность является определенной функцией частоты, вид которой изменяется при изменении температуры тела . В дальнейшем для такой функциональной зависимости , рассматриваемой при заданном значении температуры тела как некоторая функция частоты, будем использовать принятое в теории теплового излучения обозначение: .

Суммарный поток энергии излучения с единицы поверхности тела по всему диапазону частот

 

(1.1)

называется интегральной испускательной способностью тела или его энергетической светимостью. В системе СИ энергетическая светимость измеряется в Вт/м², а спектральная испускательная способность имеет размерность Дж/м².

Испускательную способность тела можно представить и как функцию длины волны излучения , которая связана с частотой через скорость света в вакууме по формуле . Действительно, выделяя потоки излучения, приходящиеся на интервал частот и на соответствующий ему интервал длин волн , и приравнивая их друг другу, находим, что

 

.

(1.2)

Отсюда получаем формулу связи между испускательными способностями по шкале частот и шкале длин волн

 

.

(1.3)

Знак "минус" у производной в формально опущен, так как он лишь показывает, что с возрастанием длины волны частота убывает.

Для описания процесса поглощения телами излучения введем спектральную поглощательнуюспособность тела . Для этого, выделив узкий интервал частот от до , рассмотрим поток излучения , который падает на поверхность тела. Если при этом часть этого потока поглощается телом, то поглощательную способность тела на частоте определим как безразмерную величину

 

характеризующую долю падающего на тело излучения частоты , поглощенную телом.