Студопедия Главная Случайная страница Задать вопрос

Разделы: Автомобили Астрономия Биология География Дом и сад Другие языки Другое Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Металлургия Механика Образование Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Туризм Физика Философия Финансы Химия Черчение Экология Экономика Электроника

Электростатика




59. Закон Кулона:

,

где F - сила взаимодействия точечных зарядов Q1 и Q2; r - расстояние между зарядами; ε - диэлектрическая проницаемость; ε o - электрическая постоянная.

60. Напряженность электрического поля и потенциал:

где П - потенциальная энергия точечного положительного заряда Q, находящегося в данной точке поля (при условии, что потенциальная энергия заряда, удаленного в бесконечность, равна нулю).

61. Сила, действующая на точечный заряд, находящийся в электрическом поле, и потенциальная энергия этого заряда;

62. Напряженность и потенциал поля, создаваемого системой точечных зарядов (принцип суперпозиции электрических полей):

где Ei, φ - напряженность и потенциал в данной точке поля, создаваемого 1-м зарядом.

63. Напряженность и потенциал поля, создаваемого точечным зарядом:

где r - расстояние от заряда Q до точки, в которой определяются напряженность и потенциал.

64. Напряженность и потенциал поля, создаваемого проводящей заряженной сферой радиуса R на расстоянии r от центра сферы:

где Q - заряд сферы.

65. Линейная плотность заряда (заряд, приходящийся нa единицу длины заряженного тела)

τ = Q/ .

66. Поверхностная плотность заряда (заряд, приходящийся на единицу площади поверхности заряженного тела):

σ = Q/S.

67. Напряженность и потенциал поля, создаваемого распределенными зарядами. Если заряд равномерно распределен вдоль линии c линейной плотностью, то на линии выделяется малый участок длины d зарядом dQ=r´d . Такой заряд можно рассматривать как точечный. Напряженность dE и потенциал dφ электрического поля, создаваемого зарядом dQ, определяется формулами:

где r - радиус-вектор, направленный от выделенного элемента d к точке, в которой вычисляется напряженность.

Используя принцип суперпозиции электрических полей, находим интегрированием напряженность Е в потенциал φ поля, создаваемого распределенным зарядом.

Интегрирование ведется вдоль всей длины заряженной линии.

68. Напряженность поля, создаваемого бесконечной прямой равномерно заряженной линией или бесконечно длинным цилиндром:

где r-расстояние от нити или оси цилиндра до точки, напряженность поля в которой вычисляется.

69. Напряженность поля, создаваемого бесконечной равномерно заряженной плоскостью:

.

70. Связь потенциала c напряженностью:

а) в общем случае

б) в случае однородного поля

в) случае поля, обладающего центральной или осевой симметрией,

71. Электрический момент диполя:

где Q - заряд; - плечо диполя (величина векторная, направленная от отрицательного заряда к положительному и численно равная расстоянию между зарядами).

72. Работа сил поля по перемещению заряда Q из точки поля c потенциалом φ1 в точку c потенциалом φ 2:

73. Электроемкость:

где φ - потенциал проводника (при условии, что в бесконечности потенциал проводника принимается равным нулю); U - разность потенциалов пластин конденсатора.

74. Электроемкость уединенной проводящей сферы радиуса R:

C=4πε0εR

75. Электроемкость плоского конденсатора

где S - площадь пластины (одной) конденсатора; d - расстояние между пластинами.

76. Электроемкость батареи конденсаторов.

а) при последовательном соединении

б) при параллельном соединении

где N - число конденсаторов в батарее.

77. Энергия заряженного конденсатора:

Постоянный ток

78. Сила тока:

I=Q/t,

где Q - заряд, прошедший через поперечное сечение проводника за время t,

79. Плотность тока:

j = I/S,

где S - площадь поперечного сечения проводника.

80. Связь плотности тока со средней скоростью <u> направленного движения заряженных частиц:

j = en<u>,

где е - заряд частицы; n - концентрация заряженных частиц.

81. Закон Ома:

а) для участка цепи, не содержащего э. д. с.,

где φ12 = U - разность потенциалов (напряжение) на концах участка цепи; r - сопротивление участка;

б) для участка цепи, содержащего э. д. c.,

где ε-э.д.с. источника тока; r - полное сопротивление участка (сумма внешних и внутренних сопротивлений);

в) для замкнутой (полной) цепи

где r - внешнее сопротивление цепи; ri - внутреннее сопротивление цепи.

82. Законы Кирхгофа;

а) первый закон

,

где Ii - алгебраическая сумма сил токов, сходящихся в узле;

б) второй закон

где Iiri - алгебраическая сумма произведений сил токов на сопротивления участков; εi - алгебраическая сумма э. д. c.

83. Сопротивление r и проводимость G проводника:

где ρ - удельное сопротивление; σ - удельная проводимость; l - длина проводника; S - площадь поперечного сечения проводника.

84. Сопротивление системы проводников:

а) при последовательном соединении

б) при параллельном соединении

где ri - сопротивление i-го проводника.

85. Работа тока; .

A = IUt; A = I2rt; A = U2 t/r.

Первая формула справедлива для любого участка цепи, на концах которого поддерживается напряжение U, последние две - для участка, не содержащего э.д.c.

86. Мощность тока

.

87. Закон Джоуля—Ленца:

Q=I2rt.

88. Закон Ома в дифференциальной форме;

где σ - удельная проводимость, E - напряженность электрического поля; j- плотность тока.

89. Связь удельной проводимости c подвижностью b заряженных частиц (ионов):

где Q - заряд иона; n- концентрация ионов; b+ и b- - подвижности положительных и отрицательных ионов.







Дата добавления: 2014-11-12; просмотров: 259. Нарушение авторских прав

Studopedia.info - Студопедия - 2014-2017 год . (0.009 сек.) русская версия | украинская версия