На многих электростанциях земнога шара именно сила Лоренца вызывает перемещение электронов в движущихся проводниках
Вычислим ЭДС индукции, возникающую в проводнике, движущемся в однородном магнитном поле (рис. 2.10). Пусть сторона контура MN длиной l скользит с постоянной скоростью Сила, с которой магнитное ноле действует на движущуюся заряженную частицу, равна по модулю
Направлена эта сила вдоль проводника MN. Работа силы Лоренца1 на пути l положительна и составляет:
Электродвижущая сила индукции в проводнике MN равна, по определению, отношению работы по перемещению заряда q к этому заряду:
Эта формула справедлива для любого проводника длиной I, движущегося со скоростью В других проводниках контура ЭДС равна нулю, так как эти проводники неподвижны. Следовательно, ЭДС во всем контуре MNCD равна ЭДС индукции можно вычислить также и с помощью закона электромагнитной индукции (см. формулу (2.4)). Действительно, магнитный поток через контур MNCD равен: Ф = ВS cos (90° - где угол (90° —
1 Это неполная работа силы Лоренца. Кроме силы Лоренца (см. формулу (2.5)), имеется составляющая силы Лоренца, направленная против скорости
Если весь контур MNCD движется в однородном магнитном поле, сохраняя свою ориентацию по отношению к вектору ЭДС индукции возникает также при повороте рамки в магнитном поле, т. е. при изменении со временем угла
|
вдоль сторон NC и MD, оставаясь все время параллельной стороне CD. Вектор магнитной индукции 
однородного поляперпендикулярен проводнику и составляет угол 
с направлением его скорости.
и остается неизменной, если скорость движения 
к поверхности контура (рис. 2.11, вид сбоку), а S — площадь, ограниченная контуром MNCD. Если считать, что в начальный момент времени (t = 0) проводник MN находится на расстоянии NC от проводника СD (см. рис. 2.10), то при перемещении проводника площадь S изменяется со временем следующим образом:
t площадь контура меняется нa 
. Знак- «-» указывает на то, что она ументшается. Изменение магнитного потока за это время равно:
