РЕАЛЬНЫЕ ГАЗЫ. ЖИДКОСТИ

· Уравнение Ван-дер-Ваальса для одного моля газа

,

для произвольного количества вещества ν; газа

,

где a и b — постоянные Ван-дер-Ваальса (рассчитанные на один моль газа); V – объем, занимаемый газом; V_m — молярный объем; р — давление газа на стенки сосуда.

Внутреннее давление, обусловленное силами взаимодействия молекул,

, или .

· Связь критических параметров – объема, давления и температуры газа – с постоянными а и b Ван-дер-Ваальса:

V_{m кр}=3b; ; .

· Внутренняя энергия реального газа

,

где С_V — молярная теплоемкость газа при постоянном объеме.

· Поверхностное натяжение

σ=F/l,

где F – сила поверхностного натяжения, действующая на контур l, ограничивающий поверхность жидкости, или

,

где ΔE – изменение свободной энергии поверхностной пленки жидкости, связанное с изменением площади ΔS поверхности этой пленки.

· Формула Лапласа в общем случае записывается в виде

где р – давление, создаваемое изогнутой поверхностью жидкости; σ – поверхностное натяжение; R₁ и R₂ – радиусы кривизны двух взаимно перпендикулярных сечений поверхности жидкости, а в случае сферической поверхности

p=2σ/R.

· Высота подъема жидкости в капиллярной трубке

где σ – краевой угол; R – радиус канала трубки; р – плотность жидкости; g – ускорение свободного падения.

· Высота подъема жидкости между двумя близкими и параллельными плоскостями

где d — расстояние между плоскостями.

· Расход жидкости в трубке тока (рис. 12.1):

а) объемный расход Q_V= v S;

б) массовый расход Q_m=p v S, где S – площадь поперечного сечения трубки тока; v – скорость жидкости; р – ее плотность.

· Уравнение неразрывности струи

,где S₁ и S₂ – площади поперечного сечения трубки тока в двух местах; v ₁ и v₂ –соответствующие скорости течений.

· Уравнение Бернулли для идеальной несжимаемой жидкости в общем случае

,

где p₁ и р₂ – статические давления жидкости в двух сечениях трубки тока; v₁ и v_{2 –}скорости жидкости в этих сечениях; и – динамические давления жидкости в этих же сечениях; h₁ и h₂ – высоты их над некоторым уровнем (рис. 12.1); p gh₁ и p gh₂ – гидростатические давления.

Уравнение Бернулли в случае, когда оба сечения находятся на одной высоте (h₁=h₂)

.

· Скорость течения жидкости из малого отверстия в открытом широком сосуде

,

где h — глубина, на которой находится отверстие относительно уровня жидкости в сосуде.

· Формула Пуазейля. Объем жидкости (газа), протекающей за время t через длинную трубку,

где r — радиус трубки; l – ее длина; Δ p – разность давлений на концах трубки; η – динамическая вязкость (коэффициент внутреннего трения) жидкости.

· Число Рейнольдса для потока жидкости в длинных трубках

,

где <v> – средняя по сечению скорость течения жидкости; d – диаметр трубки, и для движения шарика d жидкости

,

где v – скорость шарика; d— его диаметр.

Число Рейнольдса Re есть функция скорости v тела, линейной величины l, определяющей размеры тела, плотности р и динамической вязкости η жидкости, т. е.

.

При малых значениях чисел Рейнольдса, меньших некоторого критического значения Re_кp, движение жидкости является ламинарным. При значениях Re>>Re_кр движение жидкости переходит в турбулентное.

Критическое число Рейнольдса для движения шарика в жидкости Re_кр=0,5; для потока жидкости в длинных трубках Re_кр=2300.

· Формула Стокса. Сила сопротивления F, действующаясо стороны потока жидкости на медленно движущийся в ней шарик,

,

где r – радиус шарика; v – его скорость.

Формула справедлива для скоростей, при которых число Рейнольдса много меньше единицы (Re<<l).