Рiвняння Шредiнгера для атома водню
Потенцiальна енергiя системи електрон-ядро в атомі водню має вигляд кулонівської потенціальної енергії
З врахуванням цього виразу запишемо рiвняння Шредiнгера для найпростiшої атомної системи – атома водню:
Фiзичний змiст | y |2 накладає на y- функцiю вимоги скiнченностi, однозначностi та неперервностi. Рiвняння Шредiнгера для атома водню має розв’язок, що задовольняє вище перерахованим вимогам: при Е > 0 y -функцiя описує стан електрона, що є вільним і вже не належить даному атому, а при Е < 0 y -функція описує стан електрона всерединi атома. В останньому випадку повна енергiя системи дорiвнює:
Хвильова функцiя, що є розв’язком рiвняння Шредiнгера, містить в собі три цiлочисельнi параметри, якi називаються квантовими числами. Головне квантове число n, що характеризує енергiю електрона i розмiри його орбiталi (розмiри електронної хмари), може приймати значення: де К, L, M, N – позначення вiдповiдних енергетичних рiвнiв. Орбiтальне квантове число l, характеризує величину моменту кiлькостi руху, тобто характеризує форму орбiталi: де l може набувати значення Вiдповiднi форми орбiталей наведенi на мал. 9.4. Мал. 9.4. Різні форми електронних орбіталей. При наявностi зовнiшнього магнiтного поля можливi лише певнi орiєнтацiї вектора момента кiлькостi руху L (мал. 9.5) до напрямку зовнiшнього поля, а саме лише тi, для яких проекцiя L на напрям поля дорiвнює: де ml =
де S – спiнове квантове число, для електрона S = 1/2. При наявностi зовнiшнього магнітного поля В проекцiя LsZ на його напрямок може набувати значення: де mS = +1/2, –1/2. Таким чином, магнiтне спiнове число mS визначає проекцiю LSZ на напрямок магнітного поля.
|