ОСНОВНЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ

Алексеенко Сергей Александрович, кандидат технических наук, доцент

Марийчук Иван Филиппович, кандидат технических наук, доцент

Михайлов Алексей Николаевич, аспирант

Онопчук Борис Николаевич, кандидат физико-математических наук, доцент

Подкопаев Сергей Викторович, доктор технических наук, профессор

Потапов Вячеслав Григорьевич, кандидат технических наук, доцент

Тюрин Евгений Анатольевич, горный инженер

 

 

КАЗАНЬ

УДК 628.8: 533.6

ББК 38.762

 

Рецензенты

д.т.н., профессор КНИТУ (КАИ) Галимов Ф.М.

д.т.н., профессор КГЭУ Ваньков Ю.В.

 

А.П.Давыдов, М.А.Валиуллин, О.Р.Каратаев

Основы механики жидкости и газа (современные проблемы техники, технологий и инженерных расчетов), А.П.Давыдов, М.А.Валиуллин О.Р.Каратаев

Казань: 2013г. -140 с. –экз.- 1SBN987-5-98267-044-1

 

Книга посвщена основам механики жидкости. Представлены физические свойства различных жидкостей. Приведены методы расчета трубопроводов различной конфигурации и воздухопроводов.

Издание адресуется специалистам, проектировщикам, а также студентам, обучающимся по специальности «Теплогазоснабжение и вентиляция», аспирантам и преподавателям

 

ISBN

ВВЕДЕНИЕ

Механика жидкости – наука, рассматривающая статику, динамику и прикладную механику жидкости, позволяющую непосредственно определять, проектировать и конструировать гидротехнические сооружения гидравлические машины, трубопроводы различного назначения т.п.

Первые данные в области механики жидкости относятся к 237-212 годам до нашей эры. Закон о равновесии тела погруженного в жидкость – закон древнегреческого ученого Архимеда. В средние века в познание механики жидкости был внесен большой вклад учеными Европы - Стевином, Торичелли, Паскалем.

В развитие областей механики жидкости большой вклад внесли российские ученые Элейлер Д. Бернулли Жуковский Петров.

В развитие современной механики жидкости важную роль сыграли труды ученых: В.Г Шухова, А.Н.Крылова, Н.Н. Павловского, В.Д. Альшуля, Л.Г. Лойцянского, Евриинова и д.р.

Современный уровень развития механики жидкости позволяют решать большой сектор технических проблем.

Рассматриваемые вопросы механики жидкости непосредственно связаны с проектированием и конструированием всех современных технических устройств.

 

МЕХАНИКА ЖИДКОСТИ И ГАЗА

ОСНОВНЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ

Жидкость. Изучение основных законов механики жидкости (газов) необходимо начинать с особенностей различия свойств жидкостей и твердых тел.

Жидкость отличаются от твердых тел отсутсвием «твердой кристаллической решетки» и значительной свободой подвижности молекул. Изменение принятой формы жидкости происходит под действием даже при приложении самых малых сил (например, жидкость течет под действием собственного веса).

Жидкость имеет молекулярное строение - состоит из молекул, т.е. жидкость, имеет прерывистую структуру. В механики жидкости для простоты решения большинства задач принимают жидкость как сплошную (непрерывную) среду. Таким образом, вместо реальной физической субстанции самой жидкости изучается ее модель, обладающая свойством непрерывности (гипотетически сплошная среда). Введение аксиомы о непрерывности упрощает создание математического аппарата, описывающего состояния жидкости.

По своим физическим свойствам жидкость можно условно разделять на два состояния - мало сжимаемые (капельные) и сжимаемые (газообразные).

Капельные жидкости обладают определенным объемом, который, например, изменяется под действием определенных сил. Газы, занимают все пространство и могут значительно изменять объем, сжимаясь и расширяясь под воздействием определенных сил.

Плотность жидкости. Плотностью жидкости, называется масса М, заключенная в единице объема W:

(1.1)

Например, плотность воды при температуре 4° С.

Удельный вес. Вес жидкости G, приходящийся на единицу объема W называется удельным вес

(1.2)

Удельный вес воды при температуре 4°С.

Плотность и удельный вес жидкости связаны между собой соотношением

(1.3)

где g — ускорение свободного падения.

Сжимаемость жидкостей. Сжимаемость капельных жидкостей под действием давления характеризуется коэффициентом объемного сжатия, который представляет собой относительное изменение объема жидкости на единицу изменения давления:

(1.4)

где W—первоначальный объем жидкости; dW—изменение этого объема при увеличении давления на величину dр.

Коэффициент объемного сжатия имеет размерность Па-1. Знак «минус» в формуле (4) обусловлен тем, что положительному приращению давления соответствует отрицательное приращение (т. е. уменьшение) объема жидкости W. Величина, обратная коэффициенту объемного сжатия, называется модулем упругости жидкости Е0, Па:

(1.5)

Температурное расширение жидкостей. Температурное расширение капельных жидкостей характеризуется коэффициентом температурного расширения, выражающим относительное увеличение объема жидкости при увеличении температуры на 1 град, т. е.

,.(1.6)

где dW—изменение этого объема при повышении температуры на величину dt.

Газы характеризуются значительной сжимаемостью и высокими значениями коэффициента температурного расширения. Зависимость плотности газов от давления и температуры устанавливается уравнением состояния.

Наиболее простыми свойствами обладает газ, разрешенный настолько, что взаимодействие между его молекулами может не учитываться, так называемый идеальный газ. Для идеальных газов справедливо уравнение ’’Клайперона’’, позволяющее определять плотность газа при известных значениях давления и температуры:

, (1.7)

где р—абсолютное давление, R—удельная газовая постоянная, различная для разных газов, но не зависящая от температуры и давления [для воздуха R = 287 Дж/(кг·К)]; Т—абсолютная температура.

Поведение реальных газов в условиях, далеких от сжижения, незначительно отличается от поведения идеальных газов.

Вязкость жидкостей. Вязкостью называется свойство жидкостей оказывать сопротивление сдвигу. Все реальные жидкости обладают определенной вязкостью, которая проявляется в виде внутреннего трения при относительном перемещении смежных частиц жидкости.

Если рассматривать течение жидкости параллельными слоями (рис. 1) то можно предположить зависимость между напряжением деформацией в виде:

(1.8)

 

Величина называется коэффициентом динамической вязкости.

dy

v

x

y

v+dv

v

y+dy

y

Рис.1.1 Распределение скорости в потоке жидкости при течении в круглой трубе

Сила внутреннего трения в жидкости может быть определена из выражения

, (1.9)

где площадь трения.

Трение в жидкости отличается от трения в твердых телах, где сила трения зависит от нормального давления и не зависит от площади трущихся поверхностей.

Вязкость жидкостей в большой степени зависит от температуры, при этом вязкость капельных жидкостей при увеличении температуры уменьшается, а вязкость газов возрастает.

В гидравлике находит применение понятие кинематической вязкости v, представляющей собой отношение динамической вязкости жидкости к ее плотности:

(1.10)

Эта вязкость названа кинематической, так как в ее размерности отсутствуют единицы силы или массы.