Анализ изменения давления в цилиндре насоса в период нагнетания

Рассмотрим процесс нагнетания жидкости одноцилиндровым насосом одинарного действия в нагнетательную линию общей длиной l _н, состоящий из нескольких участков различного диаметра (рис. 10). Ось цилиндра насоса расположена горизонтально, геометрическая высота нагнетания равна z _н, перекачиваемая жидкость имеет плотность ρ;, в конце нагнетательного трубопровода поддерживается постоянное давление p _к.

Запишем уравнение Бернулли для сечений 2–2 и 3–3:

, (39)

где р ₂= р _ц – давление жидкости в цилиндре насоса; v ₂= v _п – скорость движения жидкости в цилиндре, равная скорости перемещения поршня; р ₃= р _к – давление жидкости в конце нагнетательного трубопровода; v ₃= v _к – скорость движения жидкости в конечном сечении нагнетательного трубопровода; – потери напора между рассматриваемыми сечениями 2-2 и 3-3.

Перепишем уравнение (39) с учетом приведенных замечаний:

. (40)

Потери энергии между сечениями 2-2 и 3-3 состоят из потерь в местных сопротивлениях нагнетательного трубопровода, потерь по длине и потерь на преодоление сил инерции в цилиндре и в трубопроводе .

При этом учтем, что потери в нагнетательном клапане изменяются аналогично потерям во всасывающем клапане, поэтому выделим эти потери в виде отдельного слагаемого. Местные потери представим в виде:

= , (41)

где – потери напора в нагнетательном клапане; – скорость движения жидкости в i -м участке нагнетательного трубопровода; – коэффициент местных потерь i -го местного сопротивления нагнетательного трубопровода.

Выразив в уравнении (41) скорость движения жидкости в трубопроводе через скорость поршня, получим:

= + , (42)

где – площадь поперечного сечения i- го участка нагнетательного трубопровода.

Потери напора по длине нагнетательного трубопровода, состоящего из j участков длиной l_{j н} с диаметрами d_{j н} площадью поперечного сечения f_{j н} как и ранее, вычислим по известной формуле Дарси-Вейсбаха:

= , (43)

где λ_{j н} – коэффициент гидравлического трения на j- м участке.

С учетом отмеченных замечаний и обозначений, уравнение (40) примет вид:

. (44)

Выражение, стоящее в квадратных скобках представляет собой сумму потерь в местных сопротивлениях и потерь по длине. Выполнив преобразование этого выражения, получим:

= , (45)

где – приведенный коэффициент гидравлических сопротивлений нагнетательного трубопровода.

Подставим в уравнение (44) уравнение (45) и выразим скорость движения жидкости v _к в конечном сечении нагнетательного трубопровода через скорость поршня:

(46)

Подставив в уравнение (46) скорость поршня по уравнению (34), получим:

(47)

Потери напора на преодоление сил инерции жидкости в цилиндре и нагнетательном трубопроводе вычислим аналогично всасывающему трубопроводу:

. (48)

Потери напора на преодоление сил инерции в j -м участке нагнетательного трубопровода вычислим по формуле:

, (49)

где - длина j -го участка нагнетательного трубопровода.

Сумма потерь на преодоление сил инерции по всей длине нагнетательного трубопровода будет равна сумме потерь во всех его участках:

, (50)

где L _н – приведённая длина нагнетательного трубопровода.

Заменив в уравнениях (48) и (50) cos φ; по выражению (29) соответственно получим:

(48а); (50а)

Подставив в уравнение (47) потери напора на преодоление сил инерции жидкости в цилиндре и нагнетательном трубопроводе по уравнениям (48а) и (50а) и умножив правую и левую часть уравнения (47) на (ρ∙g), получим:

P _ц= P _к+ . (51)

На рис. 12 приведена графическая зависимость давления в цилиндре насоса в период нагнетания, построенная по уравнению (51). При построении графика нужно иметь в виду, что к моменту начала нагнетания поршень насоса совершил полный ход равный S =2 r. Поэтому текущая координата х, характеризующая положение поршня будет равна:

х = S – х _н

Максимальное давление в цилиндре насоса будет в начале нагнетания, т.е. при х =0, а минимальное – в конце нагнетания при х =2 r.

P _цmax= P _к+ ;

P _цmin= P _к+ .