Й способ вывода уравнения Эйлера, основанный на принципе Даламбера

 

В качестве примера рассмотрим РК центробежного компрессора (рис. 3.20).

Выделим на некотором радиусе R элементарную частицу газа δm, которая перемещается в относительном движении в межлопаточном канале по траектории с радиусом кривизны R_W.

Определим силы инерции, действующие на выделенную элементарную частицу газа.

Поскольку частица перемещается при вращении РК с угловой скоростью ω; по некоторому радиусу R, следовательно, на нее действует центробежная сила в переносном движении .

В относительном движении частица также перемещается по дуге окружности, следовательно, на нее будет действовать центробежная сила в относительном движении .

Как известно, в случае участия одновременно в двух движениях – относительном и переносном, к частице приложена кориолисова сила . Направление ее совпадает с направлением вектора , повернутого на 90º в сторону, противоположную вращению колеса.

Кроме того, в случае наличия вязкости, будет иметь место касательная сила трения в относительном движении .

В соответствии с принципом Даламбера векторная сумма сил инерции равна и противоположна по направлению сумме действующих сил, то есть для определения затрат работы можно воспользоваться только силами инерции.

Таким образом, чтобы определить внешний момент M_z, приложенный к колесу, можно просуммировать моменты, вызванные силами инерции:

.

Рис. 3.20. К выводу уравнения Эйлера по 1-му способу:
R_w – радиус кривизны траектории частицы в относительном движении;
R ₂ – радиус наружной поверхности РК; R ₁ – радиус входа на лопатки

 

 

Примем момент положительным (dM >0), если он направлен против направления угловой скорости ω;.

Поэтому моменты сил инерции, действующие относительно оси вращения z, будут иметь следующие знаки:

· по оси r - dM_r = 0;

· по оси n - dM_n < 0; dM_кор > 0;

· по оси s - dM_s < 0.

Момент от центробежной силы в относительном движении

. (3.20)

Момент от касательной силы трения

. (3.21)

Момент от кориолисовой силы

. (3.22)

Преобразуем уравнения (3.20) – (3.22) с учетом того, что:

- относительная скорость есть производная пути по времени ;

- отношение массы элементарной частицы к бесконечно малому интервалу времени есть массовый расход ;

- радиус кривизны траектории частицы в относительном движении описывается уравнением ;

- синус текущего угла установки лопатки на некотором радиусе R

.

С учетом этих соотношений преобразуем выражения (3.20) – (3.22).

Момент от центробежной силы в относительном движении

,

. (3.23)

Момент от касательной силы трения

(3.24)

Момент от кориолисовой силы

,

. (3.25)

Теоретический напор ,

.

Подставив в последнее выражение формулы (3.23) – (3.25), получим

Интегрируя по радиусу от R ₁ до R ₂

с учетом того, что

из треугольника скоростей (рис. 3.21) известно: , поэтому

раскрывая скобки, получаем

. (3.26)

Выражение (3.26) называется уравнением Эйлера в форме записи через закрутки потока.

Рис. 3.21. Треугольник скоростей: ;