В теории критических явлений
При Имеется решётка размерности d, каждому из узлов сопоставляется спиновая переменная
Рис. 2.19. Спиновые блоки. Исходный гамильтониан:
где h – напряжённость внешнего магнитного поля. Соответствующий гамильтониан системы блоков:
Параметры
Отсюда свободные энергии, приходящиеся на спин и на блок должны иметь подобный вид
Аналогично для корреляционных длин
Это справедливо при a) б) Введем параметр приведенной температуры:
Чтобы условие (1) удовлетворялось, положим
Тогда вблизи критической точки свободная энергия, приходящаяся на один спин:
Корреляционная длина:
здесь x и y - неизвестные числа, независящие от L. Можно утверждать, что критические индексы данной системы зависят только от размерности d решётки и числа компонент D спинового вектора.
|
, и тогда об отдельных спинах можно сказать, что они локально сильно коррелированны, и внутри некоторого блока 
все спины ориентированы почти одинаково, т.е. спины внутри блока ведут себя, как единое целое. Тогда можно не учитывать внутреннюю структуру такого блока и рассматривать фазовый переход, как коллективное явление в ансамбле блоков, взаимодействующих через крупномасштабные корреляции.
. Разделим решетку на блоки по 
спинов (рис.2.19).
- средняя поляризованность блока
, (2.36)
. (2.37)
определены так, чтобы термодинамические функции, соответствующие гамильтониану 
, были такими же, как и для H. Если рассматривать взаимодействие между ближайшими соседями, то
,
.
. (2.38)
. (2.39)
(появление блоков);
(блоков много).
.
, 
.
. (2.40)
, (2.41)
