Второй и третий законы термодинамики
Назовем термодинамическую систему изолированной,если она не обменивается с внешней средой ни энергией, ни веществом. Из определения энтропии по Больцману (25. 2) видно, что энтропия изолированной системы при равновесных обратимых процессах остается постоянной и равна максимальному значению:
Это видно и из определения энтропии по Клаузиусу (25. 7). При При необратимом процессе, когда изолированная система переходит из неравновесного состояния в равновесное, энтропия системы возрастает. Действительно, так как
то из неравенства
видно, что
Возрастание энтропии при необратимом процессе видно и из выражения (25. 8). При Из вышесказанного следует, что энтропии изолированной системы может только возрастать:
(26. 1)
Это утверждение называют законом возрастания энтропии или вторым законом термодинамики. При температуре
Отсюда можно сказать, что энтропия всякой системы стремится к нулю при стремлении к нулю температуры:
(26.2)
Это утверждение называют теоремой Нериста или третьим законом термодинамики.
|
, т. е. 
.
любая система находится в основном состоянии, термодинамическая вероятность которого 
. При этом
