Прибор, объединяющий конструктивно пьезометрическую (П) и скоростную (С) трубки, называется трубкой Пито и широко применяется для измерения скорости движения жидкости

Для двух сечений потока реальной жидкости уравнение Д. Бернулли имеет вид:

, (2.2)

где ‑ скоростной напор, отвечающий средней скорости потока жидкости в рассматриваемом живом сечении (здесь Q ‑ расход потока жидкости, w ‑ площадь живого сечения потока);

h _w1-2 ‑ потеря полного напора (полной удельной энергии) на преодоление работы сил внутреннего и внешнего трения на пути между живыми сечениями потока жидкости I ‑ I и II - II;

a ‑ коэффициент Кориолиса (корректив кинетической энергии), учитывающий неравномерность распределения местных скоростей по живому сечению потока, обусловленную вязкостью жидкости.

Рис. 2.2. К измерению скоростного напора: а) ‑ напорное движение жидкости в трубопроводе; б) ‑ безнапорное движение жидкости в открытом водоёме; u ‑ местная скорость; 1 ‑ пьезометр; 2 ‑ скоростная трубка; 0 ‑ 0 ‑ плоскость сравнения.

Рис. 2.3. Установка для экспериментальной проверки уравнения Д. Бернулли: 1 ‑ напорный бак; 2 ‑ переливное устройство; 3 ‑ питатель трубопровода; 4 ‑ трубопровод; 5 ‑ пьезометр; 6 ‑ скоростная трубка; 7 ‑ вентиль; 8 ‑ шкала; 9 ‑ мерный бак; 10 ‑ секундомер.

Живое сечение потока жидкости – сечение, в каждой своей точке нормальное к элементарным линиям тока жидкости. Если поток жидкости сужается – его живое сечение вогнуто; если поток расширяется – его живое сечение направлено выпуклостью вперед.

Величина a зависит от режима течения жидкости, а также от вида движения. Так, при равномерном движении для ламинарного режима a = 2, 0, а для турбулентного – a = 1, 05 … 1, 15.

Слагаемые уравнений (2.1) и (2.2) в различных живых сечениях можно изображать графически в виде диаграммы уравнения Д. Бернулли (графика напоров, см. рис. 2.1), дающей наглядное представление о перераспределении по пути движения жидкости потенциальной и кинетической энергии, а также о характере убывания полной энергии.