Достоинство и недостатки теории Бора

Заживление ран по вторичному натяжению (рег secundum intentionem). По вторичному натяжению зажи­вают все инфицированные, нагноившиеся раны, раны с неровными разобщенными краями, а также раны, содержащие инородные тела, некротизированные ткани, скопление гнойного экссудата.

При заживлении раны по вторичному натяжению различают три фазы: 1) дегенеративную, или фазу гидратации, характеризующуюся острым воспалением в тканях вокруг раны, отторжением травмированных тканей, экссудацией и постепенным очищением раны; 2) регенеративную фазу, или фазу дегидратации, характеризующуюся затуханием воспалительных явлений в ране, очисткой раны, уплотнением тканей и равномерным выполнением раны здоровыми грануляциями; 3) фазу рубцевания и эпидермизации раны.

Этот вид заживления ран очень часто наблюдается у лошадей, когда рана заживает концентрическим рубцеванием.

Сроки заживления гранулирующих ран бывают различными, в зависимости от вида и возраста животного, его упитанности, локализации, формы и размеров раны, а также от методов лечения. Обычно такие раны заживают в сроки от 2—4 недель до 1,5—2 месяцев.

На продолжительность заживления раны существенно влияет и то, насколько сильно выражено ее нагноение.

 

 

 

Достоинство и недостатки теории Бора

Теория Бора явилась важным этапом в понимании внутриатомных явлений. На основе теории Бора был классифицирован эмпирически полученный материал атомной и молекулярной спектроскопии. Она подготовила почву для осознания того, что для объяснения явлений микромира недостаточно классических понятий и классических законов. В области микромира нужны принципиально новые (квантовые) понятия и законы.

Вместе с тем теория Бора описывала только одноэлектронные атомные системы. Закономерности в спектрах более сложных атомов теория Бора объяснить не смогла. Не объяснила она также образования молекул и закономерностей в их спектрах. В рамках этой теории остались нерешенными вопросы о поляризации излучения атомов и интенсивности спектральных линий. Самым же главным недостатком теории Бора явилась ее внутренняя противоречивость. В теории Бора постулировалось существование квантованных стационарных состояний электрона, что было непонятным с позиций классической механики; и вместе с тем для описания движения электронов в стационарных состояниях применялись именно законы классической механики, хотя классическая электродинамика считалась неприменимой.

 

5. -Квантовые свойства электромагнитного излучения. +Гипотеза квантов Планка.

6. Внешний фотоэффект. Эмпирические законы Столетова.

 

 

7. +Гипотеза квантов Эйнштейна. +Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта.

8. Эффект Комптона. Теоретическая модель явления Комптона.

В 1922—1923 гг. А. Комптон, воспользовавшись рентгенов­ским спектрографом, тщательно изучил явление рассеяния рентгеновских лучей и показал, что оно отнюдь не может быть сведено к влиянию побочных факторов, но непосредственно связано с самим механизмом рас­сеяния. Схема опыта Комптона приведена на рис. 189 .

Излуче­ние рентгеновской трубки с молибденовым антикатодом Т рас­сеивается куском графита ; рассеянное излучение, пройдя через ряд щелей, падает на кристалл рентгеновского спектро­графа. Смещая и поворачивая около вертикальной оси трубку вместе с радиатором , можно было изменять угол рассеяния , не трогая остальной части прибора. Спектральное распределе­ние интенсивности измерялось при помощи ионизационной ка­меры.

Особенности явления Комптона:

1) в рассеянном излучении присутствуют как первоначальная длина волны воз­буждающего излучения, так и длина волны, смещенная в сто­рону длинных волн;

2) величина смещения зависит от угла рас­сеяния, а именно, она возрастает при увеличении этого угла;

3) при увеличении угла рассеяния интенсивность несмещенной линии падает, а интенсивность смещенной линии возрастает.

Особенности эффекта Комптона очень легко объяснить, если считать, что излучение имеет чисто корпускулярную природу, т. е. представляет собою поток фотонов, и что в рассеянии принимают участие не все электроны, а только незначительная часть их, но каждый элек­трон рассеивает целый фотон. Для того чтобы провести это объ­яснение до конца, нужно допустить, что фотон обладает не только определенным запасом энергии , но и определенным количеством движения, т. е. ведет себя, грубо говоря, как дви­жущийся шарик. В таком случае рассеяние фотонов электро­нами связано с обменом энергии и количества движения при со­ударениях и, по образному выражению Комптона, происходит наподобие игры на биллиарде фотонами и электронами.

Явление изменения длины волны при рассеянии жесткого рентгеновского излучения веществом, называется эффектом Комптона. Величина изменения длины волны получила название комптоновского смещения. Объяснение этого эффекта было дано Комптоном и Дебаем с позиций квантовой теории в рамках специальной теории относительности.

Комптоновское смещение определяется формулой

, (2.7)

где - длина волны падающего излучения, - длина волны рассеянного излучения, - угол рассеяния, м – постоянная К омптона, - масса покоя электрона.

Квантовая теория эффекта Комптона была предложена Комптоном и Дебаем. В соответствии с этой моделью рассеяние рентгеновского кванта с изменением длины волны является результатом одиночного акта столкновения этого кванта с электроном. Поскольку энергия связи электрона с атомом мала по сравнению с энергией рентгеновского кванта (что справедливо для легких атомов), электрон до взаимодействия можно считать свободным и покоящимся. Такое взаимодействие можно описать на основе законов сохранения энергии и импульса взаимодействующих рентгеновского кванта и свободного электрона.

Обозначим:

; - энергию и импульс падающего кванта с частотой (длиной волны );

; - энергию и импульс рассеянного кванта с частотой (длиной волны );

- энергию покоя электрона (m₀ -масса покоя электрона);

; - энергию и импульс электрона после взаимодействия с квантом (электрона отдачи).

Запишем законы сохранения для энергии и импульса при взаимодействии элек5трона и фотона:

, (2.8)

. (2.9)

Учитывая связь между энергией и импульсом для фотона и электрона отдачи, выразив энергии и импульсы фотона через длины волн и , из уравнений (2.8), (2.9) находим

. (2.10)

Видим, что эмпирическая формула для комптоновского смещения (2.7) и теоретически полученная (2.10) совпадают при условии

. (2.11)

Величина называется комптоновской длиной волны электрона.

 

 

9. Гипотеза волн де Бройля. Свойства волн де Бройля.

Французский ученый Луи де Бройль в 1924 году высказал идею о том, что частицы вещества обладают и корпускулярными, и волновыми свойствами. При этом он предположил, что частице, свободно движущейся с постоянной скоростью , соответствует плоская монохроматическая волна

, (4.2)

где и - ее частота и волновой вектор.

Волна (4.2) распространяется в направлении движения частицы (). Такие волны получили название фазовых волн, волн вещества или волн де Бройля.

Идея де Бройля заключалась в том, чтобы расширить аналогию между оптикой и механикой, а волновую оптику сопоставить с волновой механикой, пытаясь применить последнюю к внутриатомным явлениям. Попытка приписать электрону, и вообще всем частицам, подобно фотонам, двойственную природу, наделить их волновыми и корпускулярными свойствами, связанными между собой квантом действия.

Далее необходимо было вывести соотношения, связывающие корпускулярные и волновые свойства частиц. Эти соотношения должны быть релятивистски-инвариантными.

Частица массы , движущаяся со скоростью , имеет энергию

(4.3)

и импульс

, (4.4)

а состояние движения частицы характеризуется четырехмерным вектором энергии импульса ().

С другой стороны, в волновой картине мы используем понятие частоты и волнового числа (или длины волны ), а соответствующим плоской волне 4-вектором является ().

Так как оба приведенных описания являются различными аспектами одного и того же физического объекта, то между ними должна существовать однозначная связь; релятивистски-инвариантным соотношением между 4-векторами является

(4.5)

или

; . (4.6)

Выражения (4.6) называются формулами де Бройля. Длина волны де Бройля определяется, таким образом, формулой

(4.7)

(здесь ).