Розподіл Максвелла–Больцмана
У потенціальному полі координати і швидкості молекул газу незалежні, отже, незалежними є й обидва розподіли – Максвелла та Больцмана. Водночас їх можна об’єднати в один розподіл Максвелла–Больцмана, відповідно до якого кількість молекул, компоненти швидкості яких містяться у проміжках vx, vx + dvx; vy, vy + dvy; vz, vz+dvz, а координати, відповідно, – у проміжках x, x+dx; y, y+dy; z, z+dz,
де Якщо у (2.32) зробити перетворення і перейти до змінних Е к і Е п, то
Тут
– це функція розподілу Максвелла–Больцмана.
|
, (2.32)
– повна енергія частинки; 
.
. (2.33)
(2.34)
