Энергия границы раздела.

Рассмотрим границу сверхпроводящей и нормальной фаз. При этом пусть нормальная фаза образовалась в результате действия магнитного поля. Введем параметр

равный отношению лондоновской глубины проникновения к корреляционной длине. Покажем, что величина этого параметра определяет знак поверхностной энергии границы сверхпроводящей и нормальной фаз и тип сверхпроводника. Знак поверхностной энергии определяется балансом энергии сверхпроводящей конденсации и магнитной энергии. При увеличении корреляционной длины увеличивается размер области, в которой значение параметра порядка меньше равновесного, а следовательно уменьшается выигрыш в энергии сверхпроводящей конденсации, т.е. увеличение корреляционной длины в целом ведет к проигрышу в энергии границы раздела фаз. При увеличении лондоновской глубины проникновения увеличивается размер области проникновения магнитного поля, а следовательно уменьшается проигрыш в энергии магнитного поля, связанный с эффектом Мейсснера, т.е. увеличение лондоновской глубины проникновения в целом ведет к выигрышу в энергии границы раздела. Таким образом в случае поверхностная энергия будет положительной, поскольку доминирует проигрыш в энергии, связанный с большой корреляционной длиной. Такой сверхпроводник будет сверхпроводником 1 рода. В случае , наоборот, энергия границы раздела будет отрицательной, так доминирует выигрыш в энергии, связанный с большой глубиной проникновения, и такой сверхпроводник – сверхпроводник 2 рода.