Экстремальные свойства термодинамических потенциалов

 

Основное термодинамическое неравенство в дифференциальной форме для сжимаемых жидкостей и газов имеет вид

 

dU ≤ TdS – pdV + ∑μ _idN_i. (52.1)

 

Аналогичные неравенства можно написать для других термодинамических

потенциалов:

 

dH ≤ TdS + Vdp + ∑μ _idN_i; (52.2)

 

dF ≤ – SdT – pdV + ∑μ _idN_i; (52.3)

 

dG ≤ – SdT + Vdp + ∑μ _idN_i. (52.4)

 

Следует еще раз обратить внимание на следующее обстоятельство. В этих неравенствах содержится предположение, что температура и давление системы однородны и равны соответствующим значениям термостата. Это предположение, а также рассмотрение инфинитезимального (бесконечно малого) процесса входят составной частью в понятие равновесного процесса. Строгие же неравенства относятся к неравновесным процессам. Противоречие устраняется, если рассматривать малые отклонения от равновесия как виртуальные (возможные) изменения. В теории устойчивости для них вводится специальное обозначение: для величины Y это δ Y. Далее будет применяться это обозначение.

Неравенства (52.1)–(52.4) указывают направление изменений в системе и позволяют установить условия равновесия. Ниже приведена таблица ограничений, накладываемых на систему, направлений изменения и условий равновесия.

 

Ограничение на систему	Направление изменений	Условие равновесия
1. Адиабатически изолированная система (Q = Z = 0): а) изолированная система (A ' = 0)	∆ S ≥ 0   ∆ S ≥ 0	S = max   S = max
2. Постоянная энтропия (∆ S = 0): а) закрытая система, постоянный объем (Z = A ' = 0); б) закрытая система, давление постоянное (Z = 0, p = const)	∆ U ≤ A ' + Z   ∆ U ≤ 0   ∆ H ≤ 0	U = min   H = min
3. Закрытая система в термостате с постоянной температурой (Z = 0, T = const): а) постоянный объем (V = const); б) давление постоянное (p = const)	∆ F ≤ A '     ∆ F ≤ 0 ∆ G ≤ 0	F = min G = min

 

В случае изолированной системы подвод теплоты и работа внешних сил отсутствуют (Q = A ' = 0), масса системы остается постоянной (Z = 0). Из первого начала термодинамики следует, что внутренняя энергия такой системы сохраняется (∆ U = 0). Основное неравенство (52.1) для неравновесных процессов дает δ S > 0, т. е. энтропия изолированной системы при неравновесных процессах возрастает. Когда эти процессы прекращаются и наступает устойчивое равновесие, энтропия системы достигает максимального значения. Таким образом, условием устойчивости равновесия изолированной системы является максимум ее энтропии. Любое отклонение от этого состояния ведет к уменьшению энтропии. Условие ее максимума можно записать в виде

 

δ S = 0, δ² S < 0. (52.5)

 

Равенство нулю первой вариации является необходимым условием экстремума (не обязательно максимума). Отрицательное значение второй вариации – достаточное условие максимума. Если δ S = 0 и δ² S > 0, то состояние системы будет равновесным, но совершенно неустойчивым. В таком состоянии флуктуации выведут систему из равновесия, в ней возникнут неравновесные процессы, в результате чего система перейдет в новое равновесное состояние, уже с максимальной энтропией. Этот вывод о максимуме энтропии остается в силе и для адиабатически изолированной системы (внутренняя энергия такой системы изменяется за счет работы).