Граничные условия для нормальных и касательных составляющих векторов электромагнитного поляПлан: I. Необходимость граничных условий. Переходный слой. II. Граничные условия для нормальных составляющих векторов электромагнитного поля. III. Граничные условия для касательных составляющих векторов электромагнитного поля. I. Граничные условия в электродинамике играют двоякую роль: Аналогичная ситуация имеется и в классической механике. Вспомните, например, движение тела под действием силы тяжести. В зависимости от В электродинамике существует проблема - на границе между двумя средами может происходить скачок характеристик среды . Это может В электродинамике используются два типа граничных условий - для нормальных составляющих, т.е. для проекций векторов на нормаль к поверхности, и для касательных составляющих, т.е. для проекций на касательное Рис. 13. Векторы и к поверхности раздела 2 а) Граничные условия для нормальных составляющих вектора электрической индукции. Выберем в переходном слое цилиндр, частично заходящий в первую и вторую среды. Основания цилиндра и равны - поверхности на границе в окрестности точки А. (Рис. 14). Рис. 14 Цилиндр в переходном слое Нормали и и общая нормаль на границе указаны на рисунке 14. Интегрируем уравнение по объему цилиндра: По 1-й теореме Остроградского-Гаусса получаем: при этом , где - заряд, находящийся внутри цилиндра. Тогда (1.65) Запишем подробно: Пусть и выбраны достаточно малыми, такими, чтобы на каждое из этих поверхностей значение было постоянно. Тогда . На боковой поверхности значение как раз и меняется. Однако по теореме Рассмотрим проекции: , но поскольку и направлены противоположно, то Для получаем, учитывая, что и направлены в одну строну, . Тогда подставим в (1.65) и получим: (1.66) Теперь переходим к границе, это значит, что , , , . Тогда получим: . Разделим на и введем , где - поверхностная плотность зарядов. Тогда окончательно получим: (1.67) Это и есть искомое граничное условие. Оно означает, что при переходе через границу двух сред нормальная составляющая вектора электрической индукции меняется скачком, если граница заряжена с поверхностной плотностью . Величина скачка равна: и определяется только значением плотности зарядов на поверхности раздела двух сред и не зависит от свойств этих сред. Если граница не заряжена с поверхностной плотностью, т.е. , то скачка нет и нормальная составляющая непрерывна: (1.68) Задание №1. Написать граничные условия для нормальных составляющих вектора электрической напряженности, используя условие (1.67), уравнение 2 б) Граничное условие для нормальных составляющих вектора магнитной Для получения этого условия можно использовать рисунок 14. Затем, полагая, что во всех точках поля внутри цилиндра выполняется 3-е уравнение Максвелла , проводим аналогичные преобразования и получаем: (1.69) Условие (1.69) означает, что нормальная составляющая вектора магнитной Задание № 2. Написать граничные условия для нормальных составляющих вектора магнитной напряженности, используя условие (1.69), уравнение связи 3 а) Граничные условия для касательных составляющих вектора магнитной Выберем в переходном слое рамку со сторонами , причем и равны , векторы и направлены так, как показано на рис. 15. Рис.15. Рамка в переходном слое. Для любой точки поля внутри рамки записываем 1-е уравнение Максвелла и проектируем его на нормаль к поверхности рамки: , Интегрируем по площади поверхности рамки и получаем: (1.70) По теореме Стокса преобразуем: Затем разбиваем интеграл по замкнутому контуру рамки на интегралы по ее сторонам: Считая и достаточно малыми, получаем: , Рассмотрим , при этом учтено, что векторы и направлены противоположно. Тогда: . Аналогично, учитывая, что и параллельны, получим: По теореме о среднем преобразуем: В правой части , где – это сила тока, текущего через площадь рамки. По теореме о среднем преобразуем: . Тогда вместо (1.70) после всех преобразований получаем: . При переходе к границе , , , , остается: Разделим на и вводим , где - линейная плотность поверхностного тока. Окончательно получаем: (1.71) Это и есть искомое граничное условие для касательных составляющих . (1.71) означает, что если по границе раздела течет поверхностный ток Если по границе раздела поверхностный ток не течет, то скачка нет, касательная составляющая непрерывна, т.е. . Это всегда имеет место на границе двух диэлектриков, на границе диэлектрик-вакуум. Задание № 3. Написать граничные условия для касательных составляющих 3. б) Граничное условие для касательной составляющей вектора электрической напряженности . Используя рис.15 и 2-е уравнение Максвелла , проводя аналогичные преобразования 3. а), получаем: (1.72) Условие (1.72) означает, что касательная составляющая всегда непрерывна, скачка нет, т.е. . Задание № 4. Написать граничные условия для касательных составляющих, Задание № 5. После выполнения заданий 1 - 4 составить таблицу всех
|