Одноосные кристаллы

Рассмотрим частные случаи вырождения двуосного кристалла в одноосный. Это возможно в двух случаях:

1) , положительный кристалл , оптическая ось совпадает с осью . Уравнение лучевой поверхности распадается на уравнение сферы с радиусом и эллипсоида вокруг оси , вписанного в сферу:

Сечения лучевой поверхности координатными плоскостями пока­заны на рис. 14;

2) , отрицательный кристалл , оптическая ось кристалла совпадает с осью . Уравнение лучевой поверхности распада­ется на уравнение сферы с радиусом и эллипсоида вращения вокруг оси , описанного вокруг сферы:

Сечения лучевой поверхности координатными плоскостями пока­заны на рис. 15.

 

Поскольку одна из полостей лучевой поверхности - сфера, то при изменении положения вектора : скорость одной из волн остается посто­янной; соответствующую волну называют обыкновенной, ее скорость обозначают , а показатель преломления - . Скорость другой волны при изменении меняется, поэтому такую волну называют не­обыкновенной, ее скорость обозначают , а показатель преломления . Для положительного одноосного кристалла , для отрицательного .

Уместно заметить, что задаваемые в справочниках значения равны максимальным значениям для положительного кристалла и ми­нимальным - для отрицательного. Обратимся к рис. 16, где представлен лучевой эллипсоид Френеля для отрицательного одноосного кристалла. Плоскость, составленная вектором луча и оптической осью , называ­ется главной плоскостью. Как видно из рисунка, при изменении положе­ния вектора обыкновенная волна имеет постоянную скорость и ее вектор колеблется перпендикулярно главной плоскости. Скорость не­обыкновенной волны изменяется, а вектор колеблется в главной

плоскости.