Дифференциальные уравнения движения материальной точки
Свободной называют точку, на которую не наложены связи. В противном случае точка является несвободной и тогда, согласно принципу освобождаемости от связей к точке прикладывают реакции отброшенных связей, кроме активных сил. Если на свободную точку действует система активных сил, равнодействующая которой , то согласно 2-му закону Ньютона следует, что . (1.1) Полученное выражение называют основным уравнением динамикисвободной материальной точки в векторной форме. Если движение точки задано в векторной форме , то, как известно из раздела кинематики, (1.2) и формулу (1.1) можно записать следующим образом . (1.3) Нужно отметить, что в общем случае сила может быть функцией времени, положения и скорости точки . (1.4) Равенство (1.3) представляет собой векторное дифференциальное уравнение движения свободной материальной точки. В проекциях на оси инерциальной декартовой системы координат оно примет вид: . (1.5) При движении точки в плоскости xOy, так как , систему уравнений можно записать так: . (1.6) Если точка движется прямолинейно вдоль какой-либо оси, например Ox, так как , получим . (1.7) В проекциях на оси (касательную, нормаль и бинормаль к траектории точки) естественной системы координат равенство (1.3) запишем следующим образом . (1.8) Из кинематики известно, что . (1.9) Поэтому рассматриваемые выражения примут вид: , (1.10) где – уравнение движения точки по соответствующей траектории; ρ – радиус кривизны траектории; – проекции равнодействующей сил, приложенных к точке на оси естественной системы координат. Если точка несвободна то на нее, кроме равнодействующей активных сил , будет действовать равнодействующая реакций связей . Тогда уравнение (1.1) запишем так: . (1.11) Полученное выражение называют основным уравнением динамикинесвободной материальной точки в векторной форме. Оно принимает такой вид: – в проекциях на оси декартовой системы координат ; (1.12) – в проекциях на оси естественной системы координат (1.13) или . (1.14)
|